SÉANCE DU 24 JUILLET I911. 



Corps pur. — Alors, la relation précédente devient 



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(3) 



log7:„=^J ' i,(Y^P + Er^)+log 



V volume spécifique, / chaleur latente d'idéalisation du corps. 



Pour le corps théorique, vérifiant exactement la relation de Van der 

 Waals, le calcul donne 



7r„ — P _l_ " pRT ( L IMVO MV I 



(MV)2 



(4) 



( 5 ) EM r = RT — M V P — 



Si le corps est à l'état gazeux, on obtient en première approximation 



Si, au contraire, P est négligeable à côté de la pression interne (c'est 

 généralement le cas dans l'état liquide), on a toujours en première approxi- 

 mation 



RT -m^ 



(7) 



MV 



Si dans les équations (5) et (7) nous remplaçons i^et -it,, par la chaleur de 

 vaporisation L et la tension de vapeur /)„ d'un corps réel, nous n'obtiendrons 

 qu'une grossière approximation. Nous aurons une meilleure approximation 

 à l'aide des relations 



(5 bis) 

 (7 bis) 



EML = M(p — V)/Jo- 



Po- 



RTi 



11^1 

 M V V (■ 



„ MV — 1!, 



(Me)"- MW - b 



V volume spécifique de la vapeur saturante. 



Ces équations permettent la détermination expérimentale des constantes a 

 et h. 



Mélanges. — Soient, dans un mélange fluide, certains constituants réa- 

 gissant chimiquement selon la réaction 



[A + èB+...^/iN-HoO-i- 



