SÉANCE DU 23 Sli:PTEMBRE 1911. 587 



les dérivées partielles de F par rapport à z vérifient les mêmes relations. 

 Il en est de même de la fonction ; 



i=< 



F(^-,y, =)=2^' 



d Lo^&(x, y, z^gi) 



dz 



1 = 1 



où 



Enfin le produit des fonctions précédentes F et de leurs dérivées partielles 

 par rapport à z, par une puissance convenable d'un produit de la forme 



]][(=>(^,J-, = -.,-,), 

 1=1 



est une fonction dont l'ordre est un multiple de Aa, où ; est remplacé 

 par z ^ g. 



L'étude de ces relations devra être faite en détail ; je ne puis l'aborder 

 ici. 



' M. P. DuuEM, faisant hoannage à l'Académie du second et dernier Tome 

 de son Traité d'Énergétique ou de Thermodynamique générale, adresse la 

 lettre suivante : 



De même que le Tome I avait pour principal objet l'établissement des 

 lois de la Statique générale, c'est à l'énoncé et à l'emploi des lois de la 

 Dynamique générale que tend le Tome II. Ces lois se tirent des lois de la 

 Statique par une extension du principe de d'Alembert : 



L'ensemble du travail virtuel d'inertie et du travail virtuel de viscosité 

 tient, en ce principe généralisé, la place que le principe de d'Alembert, 

 pris sous sa forme stricte, réserve au seul travail virtuel d'inertie. 



Les lois de la Dynamique générale une fois posées, il est possible de dis- 

 cuter un grand nombre de questions; parmi celles qui ont surtout retenu 

 notre attention, il en est de deux sortes: les unes ont trait à la célèbre iné- 

 galité de Clausius; les autres, à la stabilité de l'équilibre. 



L'examen des circonstances où il est permis d'énoncer les inégalités de 

 Clausius exige qu'on ait défini exactement la quantité de chaleur dégagée 

 par chacune des parties du système qu'on étudie. 



Lorsque ces parties sont indépendantes les unes des autres, la définition 

 de la quantité de chaleur dégagée par chacune d'elles ne prête pas à contes- 



