SÉANCE DU 25 SEPTEMBRE 1911. • SqS 



de -• Les vecteurs résultants ont pour amplitudes, respectivement 



(cadres D) : ' Gd= ae, \/( sh A| cos7r^)^-H (chA| sin2 7r^)'-, 



(cadres S) : Gs= ae, V^lch^? costt^)'-!- (sh A^ sin27rÇ)^ 



et les angles de phases correspondants sont respectivement 



langy„= — [f^f ' la"8"/s = tangaTlç tli Ai;. 



Les fonctions goniométriques vectorielles, obtenues en divisant (2) et (3) 

 par 2^0, permettent de traiter facilement, par tes mêmes méthodes que 

 dans ma précédente Note, le problème du système connu de deux cadres 

 rectangulaires semblables et de même type ('). 



Considérons par exemple la méthode de comparaison />«/• compensation (-). 

 En exprimant que l'effet résultant des deux cadres sur cet organe est juste 

 perceptible au téléphone, pour deux couples différents de valeurs de coef- 

 ficients d'induction M et N, on obtient les deux équations : 



(4) modrM gonS— N gon('- — 9^1 =h( — 



(5) modrM' gon— N' gon/^- — 9^1 =H 



en appelant H la fonction inverse de F. 



Par soustraction, on élimine H ( — ) et l'on obtient l'équation 



(6) niodlM gonô — Ngon/'- — 5) = mod Fm gon 9 — N' gon ( - — 



(') Dans le cas plus général où les antennes sont obliques, il faut, comme on Fa vu 

 précédemment, intégrer les composantes des forces électromotrices en chaque point, 

 d'après la connaissance qu'on a de l'équalion du cadre : ± J7=y(3), en supposant, 

 pour simplifier, que ce cadre est symétrique par rapport à l'axe médian vertical. D'où 



(cadres D) : gon 9 =: / sh A^cos2 7:^rf; +/' / chA^ sinau^rf;, 



(cadres S) : gon9=/ ch Ai; cos2 7T4 f/; + / / sh A£ siu2Tï^ li;, 



avec 



.. /(^)sine 



^- 1 



Le calcul est donc fort laborieux. 



