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constantes et des amortissements, il est nécessaire de séparer ici les termes 

 en A et A' et de considérer deux fonctions F et F' correspondantes. Chaque 

 cadre aura donc une double fonction goniométrique : 



(5) cadres D : gon 9 r= y) sh( A -t- 2717 )i;, gon'9 = tj' sh( A'+ 27:7 )^. 



(6) cadres S : gon 5 == ■/) cli (A -i- s;:/)^, gon'9 t= -rj' ch( A'-i- 27:7')^, 



et donnera sur le détecteur un effet complexe de la forme 



F(2C mod gon9) -\- F'( 2C mod gonÔ'). 



Appliquons, par exemple, ce qui précède au cas de la mélliodede compeusation,avec 

 deux cadres à angle droit, el de même type. Soient, comme précédemment ; M, N les 

 coefficietUs d'induction mutuelle de ces deux cadres avec le circuit détecteur, quand 

 on ramène au minimum perceptible le courant du détecteur; £ la force électromotrice 

 correspondante à ce minimum ; M', N' les valeurs de M et N pour une seconde position 

 du cadre mobile qui donne le même minimum. Les équations (4) et (5) de ma précé- 

 dente Note {Comptes rendus, 18 septembre) sont remplacées évidemment par les 

 suivantes : 



(7) F[2t mod(M gon5 — N gon a)] -t- F'[ 2»:: mod (M gon'5 — N gon'ot)] = s, 



(8) F[2v;:mod(M'gon9 — N'gona)J -+- F'[2>L' mod( M' gon'5 — N' gon'a)] = s, 



en posant, pour abréger l'écriture, a =: - — 5, et en notant que les fonctions F el F' 



sont positives, si le détecteur intègre l'énergie. 



Or F el F' ne sont pas connus théoriqueuienl et ne peuvent même être déterminés 

 empiri(juement d'une façon utile, car <!"- est inconnue au cours d'une observation et 

 varie avec la dislance du poste d'observation. 



L'élimlnaliou de F, I''', C n'est donc plus possible ici, et 6 n'esl plus calculable par 

 une relation géométrique comme dans les cas antérieurs 



Le problème n'est susceptible f|ue d'une solution a|iproclié<; dans le cas pai liculicr 

 où les décréments A, A' sont a-scz faible-, et la largi'ui- du cadre x.v assez, p^lilo vis- 

 à-vis de ?., pour qu'on puisse négliger lus dllTéiences de phase el d'amplilude entre les 

 forces électrouiolrices e, el e,. C ir on e-t alors en droit de cumposer e, et e, comme 



remplacées par des intégiales de la forme 



/ 2>^-fi sli(A -i- 2 7ry) " dz -h I aoTi' sli(A' -f- aTty) ' 



l 



dz. 



pour le ivpe D par exemple. Le calcul devient alors compliqué. 



Encore négligeons-nous le début de la période d'établissement de l'oscillation dans 

 le cadre, en supposant que l'onde atteint les deux antennes lorsque Co part de zéro, ce 

 qui n'est pas exact; mais l'erreur est assez faible pour que nous ayons quelque droit 

 de la négliger. 



