SÉANCE DU 23 OCTOBRE I9ri. 761 



et Ton formera 



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(Comptes rendus, t. 152, p. G8f ), où la restriction apparente 



est facile à lever. D'où la solution du système (3). 



Aux problèmes dont je viens d'esquisser rapidement la solution, on peut 

 rattacher un certain nombre d'équations intégrales de la forme (i), qu'on 

 saura résoudre. Il n'y a pas là qu'un simple jeu de formules, et la marche 

 indirecte suivie me semble légitimée par ce fait que ces équations se ren- 

 contrent effectivement dans d'autres problèmes. Je ne citerai pour l'instant 

 que l'équation 



où a, h, K sont des constantes quelconques, et dont l'intégrale est 



a)(x)=:— 7T- -/ -î-î— ^ Tl — L(lii + -r-. ? + (•'■) n^ — 'oS • 



MÉCANIQUE. — La loi ndiahalique dynamique dans le mouvement des fils. 

 Note de M. E. .Ioi'guet, présentée par M. L. Lecornu. 



Dans les Comptes rendus du 19 juin 1911, M. Roy a fait connaître les for- 

 mules qui régissent la propagation des discontinuités du premier ordre 

 (ondes de choc) dans les lils. Je me propose de compléter ces formules en 

 recherchant ce que devient, dans ce problème, la loi connue, pour les gaz, 

 sous le nom de toi adiahatique dynamique d'Hugoniot. J'adopterai les no- 

 tations de M. Roy et je désignerai en outre par W = « + c + vr la vitesse 

 d'un point du fil. 



