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Je supposerai la viscosité nulle (') et le mouvement adiabatique. 

 L'équation (4) de M. Roy donne de suite 



Ecrivons maintenant l'équation des forces vives pour l'élément po^^df 

 de fd parcouru par Tonde dans le temps c//. On a, en désignant par U 

 l'énergie interne spécifique et en se rappelant que le mouvement est adia- 

 batique : 



(a) p. V„ ^^' ~ ^' = p, Vo( U. - UO + O, ( ot, u, + (3. (■, + y. ..■, ) 



— Q.,((x.,iu+ pî (',-+- y-. "'2). 

 Le premier membre peut s'écrire 



-poVo[("-.— "l)("2+ ",) +(f2— r,)(<'2+ f,) + ('<■,— 11',) (il', -H H',)]. 



En réduisant au moyen des équations (i), l'équation (2) prend la forme 



(3) &l-&l+ipl\l{V,-V,) = o. 



Appliquons successivement cette formule aux deux espèces d'ondes de 

 choc signalées par M. Boy. 



Première espèce : 



fil — Pi = Zi=,+ , ya- P1P2 Q..-Q1 



«2 (32 72 ' " Po Pï— Pi 



L'équation (3) devient 



(4) (0,+ ("),)(p,-p,) + 3p,p,(U,-u,) = o. 



C'est la même loi que pour les gaz. On en tirerait, en faisant intervenir 

 le principe de Carnot, les mêmes conclusions que pour les gaz en ce qui 

 concerne la vitesse des ondes de choc comparée à celle des ondes d'accélé- 

 ration et la nature des ondes de choc susceptibles de se propager. 



(') Plus exacleiiieiil, je considère, ainsi que je l'ai fait pour les gaz, que Tonde de 

 clioc esl en réalité une quasi-onde et que la viscosité est négligeable partout, sauf dans 

 le travail non compensé à la traversée de cette quasi-onde. Voir Sttr la propagation 

 (les réaclions c/iiinit/iics dans les gaz {Journal de Malhémaliques pures et appli- 

 quées, 1906). 



