SÉANCE DU 23 OCTOBRE UJII. 7^3 



Deuxième espèce : 



fi _ Pl _ yi __ , Y? _ pjPi Q1 + Q2 



«2 " (32 ~ 72 ~ ■ " ~ pl pl + P2 



L'équation (3) devient ici 



(5) (0,__0^)(p,+ p^) + 2p,p,(U,-U,) = o. 



C'est une forme difl'érente de la loi adiabatique dynamique. 



Pour voir ce que le principe de Carnet apprend sur ces ondes, prenons 

 pour variables la densité p et l'entropie spécifique s. L'énergie interne peut 

 être considérée comme une fonction U(p, s) de p et de s, et, si T est la 

 teinpérature absolue, on a 



' dp as 



s, et p, étant supposés donnés, (5) définit s.^ en fonction de p^. Si la va- 

 riation subie par p dans l'onde de choc n'est pas trop forte, on peut écrire 



ds, 



Jo — 5, doit être positif. Donc P2— ?\ ^^-f^ doivent être de même signe. 



Or 



dp. 



On ne peut donner d'énoncé général sur le signe de cette expression. 

 Bornons-nous aux fils qui se refroidissent par un étirement brusque 



\ dp p- <)s 



Le dénominateur de ~ est alors positif. 



D'autre part, au numérateur, l'expression '-^ ~ ^ est intermédiaire 



entre ^-^ et £2-r^ qui sont les carrés des vitesses des ondes transversales 



pl Pô ^ 



d'accélération dans les milieux i et 2. L'expression — '-| -~^ est le carré de 



^ pi àp, 



la vitesse des ondes longitudinales d'accélération dans le milieu 2. Pourvu 

 que la discontinuité ne soit pas trop forte, on peut dire que, dans tous les 



C. R., 1911, 2' Semestre. (T. 153, N» 17.) lOI 



