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Les équalions indofinies du mouvemenl 2 sont 



<)©(«. |3. y) au 



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d'où 



, .1 , àp p- / J« ^ ûv àw 



Je supposerai d'ailleurs le mouvemenl 2 adiabatique et je considérerai la 

 tension et l'énergie interne U comme exprimées en fonction de p et de s. 



Je me propose d'étudier l'accélération de l'onde de choc par rapport 

 à l'état initial censé homogène. Il doit être eiilvndii d'ailleurs que l'onde de 

 choc ne dépasse pas une certaine limite. 



Je m'occuperai, dans cette Note, des on les de choc de première espèce pour 



I 11 « 3 y 



lesquelles — = -§-= -^ = + i. 

 ^ «1 Pi yi 



On a les formules 



V Q.-Q Q.-t> ^ e,-e e, - e 



(4) po^o= -«= p= y= — j — ' 



(5) VJ=^^^^, (0,-r-0){p-p,) + 2pp.(U-~U,) = O. 



Pu Pl P 



.<( 



t>0\ 



p^— I 



Je supposerai le lil tel que — , ^ soit négatif, c'esl-à-dire tel (|uc la 



vitesse des ondes longitudinales d'accélération croisse avec la densité (') 

 (0 est exprimé en p et s). (Le tliéorèine final serait d'ailleurs le même dans 

 l'hypothèse contraire.) Il résulte alors de l'assimilation de ce cas avec celui 

 des gaz (Comptes renlus, 23 octobre 191 1) qu'on a, au front de l'onde, en 

 vertu du principe de Carnot, 



(6) .u>s,. p.>>p,. 0,<0,, '|>o, H-^>VJ. 



(') Sur celte coiulilidii, voir Propagation des réactions chimiques dans les gaz 

 {Journal de Matltcmali'jues pures et appliquées. igoG, p. Sg). 



