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tons-grammes (le magnéton-gramme = iiaS, 5). Ces quantités ont été 

 déterminées en mesurant l'aimantation à saturation des alliages de loen lo 

 pour roo jusqu'à la température de l'air liquide, et en extrapolant jusqu'au 

 zéro absolu. Il n'en résulte qu'une assez faible incertitude. On retrouve 

 ainsi, pour le nickel pur, les trois magnétons précédemment déter- 

 minés. 



Pour le cobalt, la mesure n'avait pu être faite, à cause de son extrême 



1Q096CO 100% Ni 90 





X Cot" N su Ct"«MP MOLtCUl.«l»e 



o Poi«t5 t< Cu«i£ 9 



♦ Co<*si"M'E5 oï Curie C 



dureté magnétique, rendant la saturation inaccessible. Il en est de même 

 pour les alliages à 80 et 90 pour 100 de cobalt. Mais les moments atomiques 

 des alliages moins riches en cobalt qui sont accessibles dans des champs de 

 l'ordre de iooou«, manifestent nettement la variation linéaire en fonction 

 de la composition centésimale. En prolongeant la droite jusqu'au cobalt 

 pur, on trouve, pour ce dernier, 8,94 magnétons, c'est-à-dire 9, au degré 

 de précision des expériences. 



Dans la même tîgure, la deuxième courbe représente l'aimantation 

 observée à la température ordinaire dans un champ de loooo gauss. 



A des températures plus élevées, la saturation peut être observée direc- 

 tement, même pour les alliages les plus riches en cobalt. Nous avons porté 

 dans la troisième courbe de la figure i les aimantations à saturation aux 

 températures égales aux | de celles des points de Curie. Son caractère 



