I2lR ACADÉMIE DES SCIENCES. 



férences locales de pression et de tempérai lue scinblenl jouer un rôle dans 

 les phénomènes de catalyse (' ) ; elles peuvent intervenir aussi, et à peu près 

 de la même manière, dans l'absorption des gaz pai' les corps poreux tels 

 que le charbon. 



Représentons-nous un Ici corps comme formé d'un grand nombre de très 

 petites cavités; il en sera de ces cavités comme de volumes liuiilés géométri- 

 quement, c'esl-à-dirc que, même si elles sont toutes égales, elles ne seront 

 pas toutes dans le même étal : conformément auv lois de probabilités, les 

 unes renfermeront plusieurs uiolécules, tandis que d'autres seront vides; 

 les unes contiendront un gaz chaud, les autres un gaz froid. 



Faisons 1 hypothèse (contraire à celle qui sert de base à presque t(Hites 

 les théories de l'absorption) que les parois des cavités n'ont aucune action 

 sur les molécules gazeuses, c'est-à-dire que la pression dans chaque ca\ité 

 contenant /; molécules est la même que la pression dans une cavité n fois 

 plus grande (un litre, par exemple) contenant ///> molécules. Même dans ce 

 cas, nous verrons cjue les molécules gazeuses devront se condenser dans les 

 cavités des corps poreux, d'autantplus que ces cavités serontplus petites et 

 que le gaz sera plus éloigné de l'étal parfait. 



l^oiir le monlrer. envisageons d'abord le cas d'un gaz parfait. cL supposons queclia- 

 cune des cavités (supposées toutes égales) renferme en moyenne une molécule. Celte 

 moyenne s'établit de la façon suivante : chaque cavité, considérée isolément, contient 

 tantôt o, tantôt t, tantôt 2 ou un plus grand nombre/? de molécules, cliaque combi- 

 naison étant d'autant plus rare que /) est plus grand. Ainsi, il arrivera : 



1000 fois qu'elle contienne o molécule 

 2000 1) 1 « 



I 3 00 » 2 » 



667 » 3 » 



207 » 4 » 



Il arrivera donc jjIus souvent quelle contienne plus de i molécule que moins. Mais, 

 d'autre part, toutes les combinaisons ne seront pas d'égale durée : car, plus ]> sera 

 grand, et plus la probabilité sera grande pour que dans un temps donné une molécule 

 s'échappe par l'orifice de la cavité et pour ([ue la combinaison soit ainsi détruite, lîn 

 tenant compte de la durée relative de chaque combinaison, on voit que le nombre 

 moyen des molécules par cavité est le même que si chacune renfermait toujours une 

 seule molécule : ce qui revient à dire que l'absorption du gaz parfait sera nulle. 



Il n'en sera pas de même pour un gaz réel, CO^ par exemple. Un tel gaz 

 (') J. DucLAUX, Comptes rendus, t. VM. p. 1176. 



