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obtient une courbe qui se superpose exactement à celle des q par un léger 

 décalage en avant. 



Si donc on pose w = -7jf, T désignant la période, et E^y(a)f), on 



pourra écrire, le décalage étant toujours très petit, 



(2) ./ = C/(c3<-^) = C/(o.O-C'J>/'(«0. 



En remplaçant ^r par cette valeur dans l'équation (i) résolue par rapport 

 à m et posant 



r = C-A et ?= ^^ 



G - /, ' 

 on trouve, par un mécanisme inverse, 



(3) m = r/(coo- ro/'(wo = r/(&)< — 9). 



La courbe des m peut donc aussi se déduire de celle des E en en multi- 

 pliant toutes les ordonnées par un même coefficient de proportionnalité F 



(égal à -ji^ )' puis décalant très légèrement en avant la courbe ainsi obte- 



nue. Cette propriété se laisse aussi facilement vérifier sur les graphiques 

 de Hôchstadter. Elle s'étend d'ailleurs immédiatement à la polarisation P, 

 à laquelle la charge m. est proportionnelle. 



II. Dans la théorie de Lorentz, la charge m doit vérifier une relation de 

 la forme (') 



/ / \ I- / '^"î 



( 4 ) E = bm + c -7- . 



al 



Or, si l'on développe la fonction périodique E =y(cL)^) suivant la série 

 de Fourier (le décalage o étant toujours supposé très petit), on trouve, en 

 tenant compte de la propriété expérimentale exprimée par (3), que la rela- 

 tion précédente est identiquement satisfaite en posant 



(5) *=' 0=^. 



1 1 to 



La relation (4), déduite de la théorie de Lorentz^ est donc vérifiée par l'ex- 

 périence. 



(') Comptes rendus^ 19 juin 19 [i (§ I). 



