SÉANCE DU 26 DÉCEMBRE 191 1 . l47l 



L'énergie W dissipée pendant une période prend alors la forme (') 



Si l'on développe la fonction m —- T/((i>( — ç) suivant la série de Fourier 



dm 

 ~dt 



et si, ayantensuiteformé -7-) on calcule l'intégrale précédente, on la trouve 



proportionnelle à co. 



Le coefficient c étant inversement proportionnel à w [formules (5)], 

 W se présente comme indépendant de la fréquence, résultai conforme aux 

 expériences de S/einmetz {') et de Eôchstùdter ('). 



La chaleur dissipée élémentaire ^(-7-) dt\ se présente donc, même 



dans le cas de différences de potentiel élevées (qui est celui des expé- 

 riences de Hôchsladter), comme proportionnelle au carré du courant de 

 polarisation. Cette interprétation modifie celle que j'avais précédemment 

 adoptée (^). 



IlL Hôchstadler a montré que le quotient C = ^^^ se présente, au point 



de vue expérimental, comme une grandeur bien déterminée, indépendante 

 de E„,„, de la fréquence, du facteur dépeinte, etc. Etant donnée la petitesse 

 du décalage (qui permet, comme on l'a vu, d'écrire C^F-i-/), cette 



constance entraîne celle du rapport F = p-^^- 



^ max 



Si l'on veut bien se rappeler la nature hétérogène dey (qui représente 

 globalement la somme de deux charges distinctes et décalées), on n'hésitera 

 pas à préférer comme grandeur fondamentale le rapport F au rapport C et 

 à considérer la constance de F comme une propriété fondamentale, celle 

 de C n'ayant alors qu'une valeur d'approximation due à la petitesse du 

 décalage. 



A ce point de vue, le résultat d'Hôchstàdter, d'après lequel le rapport C 

 est pratiquement égal à la capacité statique du câble, doit s'interpréter en 



admettant que le rapport-r-r est égal à la susceptibilité statique cr du dié- 



(') (Comptes rendus. 19 juin 191 i (§1). 



(-) Elel<trolekiiische Zeilschriffl. 1901. p. 6o5. 



C) Loc. cit. 



(*) Comptes rendus, 19 juin 191 1 (§ II). 



