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Le cylindre étant au repos, on constate de part et d'autre autour de 

 a = ±6)° deux zones identiques où la dépression est maxima; ces dépres- 

 sions s'accentuent toutes deux dès que la rotation commence, mais celle 

 qui se trouve du côté des a négatifs croît plus vite que l'autre; on est dans 

 la phase d'inversion du phénomène. La deuxième ligne du Tableau ci- 

 dessus correspond à la vitesse de rotation de 1.570 t:m pour laquelle cet 

 effet inverse est voisin de son maximum. 



Pour des rotations plus grandes la dépression située du côté des a positifs 

 continue à augmenter et la position de son maximum s'avance vers 90"; 

 l'autre dépression diminue puis disparait, le phénomène direct est alors 

 franchement établi; on aura une idée de la distribution des pressions dans 

 ce cas en se reportant à la troisième ligne du Tableau. 



Enfin, pour de très grandes vitesses de rotation, la pression devient encore 

 un peu plus forte du côté des a négatifs, mais la dépression atteint une 

 valeur et une étendue considérables dans la région des a positifs; la posi- 

 tion de son maximum s'éloigne encore de la génératrice directement frappée 

 et se place au delà de a = 100°. 



On voit donc que, du côté où la paroi s'avance contre le vent, la pression 

 augmente en réalité vers la fin du phénomène, loi'sque l'effet direct est bien 

 nettement établi; ceci est conforme à l'hypothèse des balisticiens, mais 

 cette augmentation de pression ne contribue que pour une bien faible part 

 à la production de l'effort transversal qu'ils se proposaient d'expliquer. 

 C'est l'énorme dépression produite du côté où la paroi fuit dans le sens du 

 vent qui exerce réellement l'action la plus importante ; le cylindre est aspiré 

 vers cette région avec beaucoup plus de force qu'il n'est poussé par l'air 

 légèrement accumulé sur l'autre. 



ÉLECTROCHIMIE. — Sur la ftguraiioti (tes lignes équipotenlielles 

 dans un électrolyseur. Réclamation de priorité. Note de M. J. Delvai.ez. 



Dans une Note des Comntes rendus du 4 décembre (p. i i5o), M. A. Bro- 

 chet dit que «jusqu'à présent, aucune méthode ne permettait de montrer 

 d'une façon tangible la répartition des lignes de courant». 



Or, il y a plusieurs années, pour une étude bien voisine de la sienne, 

 puisqu'il s'agissait de la déformation des surfaces équipotentielles d'une 

 cuve à base rectangulaire produite par l'immersion d'une électrode parasite, 

 j'ai indiqué une méthode absolument identique à celle de M. Brochet. 



