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La formule de Reech 



Sx C„ 



- = -£=»,, 



dans laquelle £ T est le coefficient de compressibilité isotherme, et la formule 

 également connue 



dans laquelle y. p et a,, sont les deux coefficients de dilatation à pression 



constante et à volume constant, permettent de remplacer l'expression ( 3) 



par la suivante 



'dp\ _p <x lm 



. d P/s p <*p' 



ce qui nous donne, pour la vitesse w du son, la formule que nous avions en 

 vue, et qui nous semble intéressante 



(4) C0 = iA„ / i^. 



V p «,, 



Elle convient aux fluides homogènes, liquides, vapeurs ou gaz réels, et 

 ne contient plus que les paramètres physiques en usage, donnés par l'expé- 

 rience. On voit bien ici que, pour un gaz parfait, la valeur (2) de w se 

 confond avec celle que donne la formule (4), puisque alors <z p = a,.. 



Il suffit même de faire cette dernière hypothèse pour que la formule (2) 

 soit applicable. Or elle revient à poser 



:\dTj„ pWv); 



ce qui donne par intégration 



pv—f{T) (loi de Mariotte). 



La formule (2) est donc valable pour un cas bien plus étendu que celui qui 

 avait été admis jusqu'ici. S'il s'agit d'un gaz parfait, C y , e.t C,, sont, en prin- 

 cipe, des fonctions de la température : l'hypothèse de Clausius que ce sont 

 des constantes nest pas nécessaire. Il n'est même pas nécessaire que le corps 

 soit un gaz parfait, il suffit qu'il obéisse à la loi de Mariotte, et à cette loi 

 seulement, ses deux chaleurs spécifiques restant des fonctions de la tempé- 

 rature et même de la pression. 



Ces résultats nous paraissent mériter l'attention, principalement de ceux 

 qui s'occupent de la théorie des explosifs. 



