SÉANCE DU 21 JUILLET IO,l3. 1 87 



cette paroi, si le gaz n'existait pas. On a, d'après la loi connue, 



c étant la vitesse de la lumière. 



L'absorption du gaz réduit la puissance radiante reçue par la paroi à la 

 valeur W(i — a), et la force exercée sur la paroi devient 



w' 



F'= t ,i-„i. 



11 faut donc, par compensation, qu'il s'exerce sur le gaz la force 



F-F'=^. 



c 



3. Considérons maintenant, dans l'atmosphère solaire, une couche 

 mince horizontale, de i eB " de surface; soïl p son pouvoir absorbant pour la 

 longueur d'onde A et pour un rayon vertical. La couche est assez mince 

 pour que p soit très petit. Soit un faisceau compris entre X et A + <-/>., 

 faisant avec la verticale l'angle a. Appelons r/W sa puissance radiante 

 pour la couche considérée. Le pouvoir absorbant de la couche devient 



-!—- . et la force exercée par la radiation est— — - — ; sa composante verti- 

 cosa L cosot c • 



cale est p lui tenant compte des faisceaux plus ou moins obliques, qui 



sont symétriques autour de la verticale, on voit qu'à cette couche sera 



appliquée la force verticale r/F dirigée vers le haut, 



en désignant par/(A)dfA le flux d'énergie radiante qui traverse en 1 seconde, 

 de bas en haut, i cm: de surface horizontale ( ' >. 



Si l'on considère l'ensemble du rayonnement, la pression de radiation 

 appliquée à la couche considérée sera 



(') 



F =^f /</<>)'/>- H- 



(') Ce flux sera, en général, la diltérence des énergies radiantes qui se propagent 

 de bas en haut et de haut en bas. 



t J ) Pour une couche où p ne serait pas très petit, l'équation (1) ne serait exacte 

 que dans le cas où le rayonnement serait en totalité vertical, ce qui n'a pas lieu près 

 du Soleil. 



