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dette force F est appliquée aux molécules de la vapeur absorbante, que 

 cette vapeur soit pure, ou bien diluée dans des gaz non absorbants, comme 

 dans une flamme colorée. Soit q la masse de vapeur absorbante contenue 

 dans la couche considérée, P le poids de cette masse, s la force appliquée à 

 une molécule de poids ra; nous avons 



? F . F 



(2) 



m I' 2,69. 10'' q 



4. Nous allons maintenant utiliser les données acquises sur la vapeur de 

 sodium ('), mais, en raison des lacunes qu'elles présentent, nous n'obtien- 

 drons pour — qu'une valeur approchée par défaut. Nous ne tiendrons 



compte que de l'absorption de la raie D, et nous substituerons donc, aux 

 limites o et x de l'intégrale (1) des longueurs d'ondes X, et A 2 arbitraires, 

 mais comprenant la totalité de la raie. Les À seront évalués en microns, les 

 autres quantités en unités C.G.S. 



Supposons que la pbotospbère rayonne, sur la couche considérée, comme 

 un corps noir à 6000 absolus. D'après la formule de Planck, on a, pour la 

 longueur d'onde 0,589, 



(3) /(à) = i,o4.io«, 



et par suite, d'après (1), 



(4) F=3,4 7 rV<A- 



■ Xi 



Appelons q' la masse de vapeur de sodium contenue dans la couche 

 considérée, masse évaluée avec nos unités conventionnelles; q est la même 

 masse en grammes, et i l'éclat de la raie en unités conventionnelles. D'après 

 les relations connues, nous avons, pour de petites valeurs de q., 



(5) / = 1,0.547' (-'), 



(') On ne doil pas appliquer sans réserve à l'atmosphère solaire ces données, 

 fournies par les llammes colorées, où les conditions de température, de pression, etc., 

 sont différentes; il ne peut être question que du sens et de l'ordre de grandeur des 

 phénomènes. 



{-) Ann. de Chim. ri de Phys., 1879. 



