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chocs des particules en mouvement qui le constituent, la théorie cinétique 

 jointe au principe Doppler-Fizeau fournit pour o l'expression suivante, 



= o , 6 1 X i 



Wr 



dans laquelle m désigne la masse atomique du gaz et T sa température 

 absolue. C'est cette expression, ou une autre équivalente, qui est en parfait 

 accord avec les expériences de Fabry et Buisson et celles plus anciennes de 

 Michelson relatives aux radiations du cadmium. 



Les recherches dont il s'agit se rapportent à des spectres de lignes. La 

 formule est-elle également applicable aux spectres de bandes? Telle est la 

 question que je me suis posée et qui m'a conduit à me livrer aux expériences 

 que je vais décrire. 



Les spectres de bandes peuvent se classer, comme on sait, en deux caté- 

 gories : ceux qui présentent le phénomène de Zeeman et ceux qui ne 

 paraissent pas sensibles au champ magnétique. C'est à la deuxième caté- 

 gorie que je me suis adressé, en prenant comme sujet d'études les bandes 

 réfrangibles du spectre positif de l'azote, gaz que j'ai employé à l'état pur, 

 grâce à l'aimable intervention de M. Gautier, directeur de l'Ecole de 

 Pharmacie. La présente Note résume les résultats que j'ai obtenus en con- 

 sidérant les bandes dont les têtes ont des longueur; d'ondes comprises 

 entre k[\[\o et X4io. 



Le dispositif instrumental utilisé est fondé sur l'emploi des franges de 

 réflexion des lames argentées dont j'ai fait connaître autrefois les pro- 

 priétés (' ). 



Ces franges s'obtiennent en disposant l'arête réfléchissante d'un prisme à réllexion 

 totale I' au foyer d'un objectif achromatique, possédant une face optiquement plane, 

 recouverte d'une argenture transparente, tournée en regard d'un miroir plan argenté 

 à fond. 



Lorsque les deux plans argentés reçoivent de la lumière monocliromalique, par 

 l'intermédiaire du prisme P, après avoir été amenés au parallélisme rigoureux, au 

 moyen d'organes à flexion, l'objectif fournit des franges localisées dans son plan focal, 

 qui se présentent sous la forme d'arcs de circonférences concentriques admettant 

 l'arête réfléchissante du prisme comme diamètre. Si la source n'éclaire qu'une 

 partie i de la face de sortie du prisme P, les franges ne sont visibles que dans 

 I image de i fournie, dans le plan focal de l'objectif, par autocollimation. Suivant 



(') Journal de Physique pure et appliquée, 1906, p. 78g. 



