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frappant noire couclie de l'épaisseur / ail une valeur constante dans les limites 

 v = v„ — S jusqu'à v = v -+- ô, on trouve pour le pouvoir d'absorption de la couche la 



valeur 



^v u -t-6 / ,v/\ 



-•ink- 



i — e c ) d-j, 



où le coefficient d'extinction nk est une fonction connue (') de v, v u , v', etc. En 

 adoptant celle fonction, nous trouvons comme première approximation ( 2 ) 



*=â=S;«'- *[>•(?)-•'.(£ 



où I (.r) et I, (x) sont les deux premières fonctions de Bessel, i = \/ — i , 



r — 4 n N , 



et n l'indice de réfraction de la couche admis constant dans la région v — o jusqu'à 

 v„ H— »5. D'après le théorème de Kirchhoff, nous calculons le pouvoir émissif de notre 

 couche et nous trouvons pour le rapport ( 3 ) K, suivant lequel s'accroîl l'éclat de la 

 raie émise par la couche quand l'épaisseur est doublée : 



K _ R(af) _ 2g -^ !,(«■)- il,(i>) 



«I.|£ 



Pour une grande valeur de /•, il s'ensuit la valeur universelle 



et en deuxième approximation 



K = di — o,2o3i/— -^r, où ff=rv' 2 . 



Ce résultat est d'accord avec les mesures citées de M.Gouy, qui a trouvé 

 pour les flammes colorées par des divers métaux que la limite du rapport K 

 ne diffère pas beaucoup de \Ji. 



Qu'on admette déplus que la température d'une flamme colorée (') et le 



(')«/.•= 47i N jt— , — — — — - (voir Voigt, loc. cit.). 



(-) Pour la deuxième approximation et pour les calculs délaillés, voir, le Mémoire 

 allemand qui paraîtra prochainement. 

 ( 3 ) Voir Gouy, loc. cil. 

 {') Voir la dissertation de M" e II. Kohn, Breslau 1918 (pas encore publiée). 



