SÉANCE DU I er SEPTEMBRE IO,l3. 435 



y 



x. cale. vrai. 



45 1 07 1 1 



25 192 180 



i5 32o 3io 



10 48° 4 7° 



7 6go 670 



5 960 900 



Un accident ayant amené la rupture de quelques-uns des tubes de l'en- 

 semble précédent, on a dû en refaire d'autres et reformer tout le groupe, 

 et j'ai recommencé une série d'essais qui ont donné les résultats suivants 

 (pression du néon : i mn, ,8). 



Chute de potentiel 



Diamètre liill. de potentiel ^ — — "■"" — 



des tubes. aux bornes. dans la colonne, par mélre de tube. 



mm mm vnli 



45 85o 5oo 100 



25 1 3oo g5o 1 90 



i5 2100 1750 35o 



10 2600 22ÔO 45o 



7,2 38oo 345o 690 



5,4-..-.' 4800 445° 890 



Les points d'expérience se placent d'une façon un peu moins satisfai- 

 sante que dans le cas précédent, mais la courbe tracée d'après eux se 



confond sensiblement, ici encore, avec l'hyperbole y = - , et la coïnci- 

 dence est encore plus satisfaisante pour la courbe moyenne construite 

 d'après les deux précédentes. 



Ainsi, sans que les mesures ci-dessus aient la précision nécessaire pour 

 permettre d'affirmer la rigueur d'une loi qui serait vraiment curieuse, si 

 elle se confirmait, on peut dire qu'à densité de courant égale, dans les con- 

 ditions où je me suis placé, la chute de potentiel le long de la colonne es!, 

 en gros, inversement proportionnelle au diamètre. Elle doit devenir sinon 

 nulle, du moins très faible pour des tubes de très gros diamètre. 



Cette influence profonde du diamètre du tube sur la décharge est d'ail- 

 leurs corroborée par un phénomène connu. On sait en effet que, lorsque la 

 décharge est stratifiée, la distance entre deux stries ne dépasse jamais nota- 

 blement le diamètre du tube 



