SÉANCE DU G OCTOBRE I9l3. .-">/[ 7 



Soit D la célérité d'une onde M. Le coefficient angulaire de la droite A \i 



est ;• On aura les célérités des ondes P et O en déterminant les lan- 



gentes issues de A. Elles sont données par 



(D= -y tPl 7, ?è± i iti*ly i + .) [(y,- 1) (L + e s T, ) - />, «7,1. 



Mais s/y'jpt s, est la vitesse E, du son dans le milieu avant. Donc 



et, par suite, le produit des célérités des ondes P et Q est égal à '" E*. 



IV. Si l'on suppose le pouvoir calorifique L grand, on obtient facilement 

 les formules approchées : 



Onde P ^£ — _/i_, D«(=:2(yî— l)L, 



ff, y, -+- 1 



OndeQ gj = a (y-') JL, p* = •/' ^ 4ZI. 



ff, y, />,<7| 2(yj — 1) L 



Les deux premières de ces formules ont été données par M. Chapman. 



V. S'il est vrai que le phénomène de la déflagration lente observé en 

 enflammant un mélange combustible à l'extrémité ouverte d'un tube est, 

 selon l'interprétation que nous avons proposée le 17 mars 191 3, une 

 quasi-onde de choc et combustion de l'arc CQ, sa célérité est inférieure à 

 celle de l'onde Q. D'autre part, l'onde P correspond à l'onde explosive. Le 

 théorème du paragraphe 111 donne donc, en remarquant que y., est en 

 général inférieur à y,, le résultat suivant : 



Le produit de la vitesse de I onde explosive par celle de la déflagration lente 

 est inférieur au carré de la ri/esse du son dans le milieu avant. 



Cette relation entre trois célérités intéressantes est un peu lâche, 

 puisqu'elle s'exprime par une inégalité. Elle parait néanmoins mériter 

 d'être signalée. Pour le mélange tonnant d'oxygène et d'hydrogène, par 

 exemple, elle est bien vérifiée puisque la vitesse du son est 52o mètres 

 par seconde, celle de l'onde explosive 2810"' et celle de la déflagration 

 environ 20'". 



