SÉANCE DU 27 OCTOBRE igi3. 667 



inférieur à un droit, en valeur absolue, compris entre un premier plan P 2 

 parallèle à la fois aux traits du réseau et aux rayons lumineux incidents et 

 un second plan P ., parallèle aux traits du réseau et normal à ce réseau. 



Les rayons diffractés par le réseau sont : i° inclinés de l'angle — ^ sur le 

 plan P, ; 2" parallèles à des plans P„ perpendiculaires au plan P, cl faisant 

 avec le plan P., des angles fournis par la relation rigoureuse 



■ a ■ / ' A 



(1 ) si 11 v -f- sinû 



(a -+- b) cos'^ 



dans laquelle a -+- b désigne la dislance des centres d'un Irait opaque et d'un 

 trait réfléchissant consécutifs du réseau et k un entier positif ou négatif dont 

 les diverses valeurs correspondent aux spectres multiples fournis par 

 l'instrument. 



Considérons deux spectres relatifs aux valeurs k { et k 2 de /• et les 

 directions 8,, 6 2 correspondantes. On a, en vertu de l'équation ( i i, 



. , . /. , "/. 



Bin 7, + S1I1GJ = 

 si n 9 2 + -in u 



d'où 



(2) siriT 1 ., — sinO,= 



(a-t-è)cos4 



équation indépendante de co. 



Soit maintenant un second faisceau monochromatique de longueur 

 d'onde A' voisine de A, faisceau incliné du même angle 'j/ sur le plan P,, 

 mais pouvant ne pas être parallèle au plan P.. On aura pour le second 

 faisceau 



(2') sin0' 2 — sbe; = (/ ' 2— /,,)// 



(« -+- b) co- 'l 

 Des relations (2) et (2') on déduit la suivante : 



cos — sin — : — cos — - sin -i- 1 = i-^ LLi — '. , 



2 2 2 2 2 («-+-// l COS lp 



sur laquelle est fondée la théorie du spectrographe dont je veux parler 

 maintenant. 



Je suppose qu'on dispose d'un réseau donnant deux spectres de même 

 intensité, pour une incidence convenable. 



Devant ce réseau, installons deux chambres photographiques propres à 



