SÉANCE DU 3 NOVEMBRE Iû,l3. 773 



dans la deuxième partie de l'équation (G), T, c, p et J sont connues d'après 



les expériences directes, ^ se calcule d'après les expériences de compres- 



P 



sibilité et a peut être déterminé avec une approximation suffisante au moyen 

 de l'équation facile à obtenir, 



f a, 11 



et, en supposant que a reste constant dans un certain intervalle, on a 



c = (•„ e 



Les calculs pour l'eau à o" donnent 



/>■ p 2. C — c. 



i o,oooo5i58 — 0,00002399 o,oooo™38 



100 o, 003029 — 0,00001/40 0,0000207 



200 0,009997 -(-0,0000444 O,00O2Ô8 



3oo o,oi43o -+-0,0000892 0,001088 



4oo o,oi855 -t-o, 0001022 o,oo4<îi 



000 0,02254 -t-o, oooi32g 0,00242 



fioo 0,02627 -+-o,oooi5oo o,oo33o4 



700 0,02973 -+-o,oooiG88 o,oo43 



800 0,03293 -+-0,0001927 0,00077 



900 o,o36oo h-o, 0002180 0,00708 



On trouve donc que - est très voisin de l'unité, ce qui n'est pas 



d'accord avec les résultats obtenus autrefois (') où - est calculé d'après la 

 formule de la vitesse du son : 



v = i/ rr ^ (■). 



\ c a p 



L'écart tient à ce que ~, qui a été pris pouf une constante, varie beaucoup 

 avec la pression, comme le montre le Tableau précédent. 



(') Comptes rendus, t. 157, p. 584. 

 (*•) Obtenu précédemment par M. Aiiès. 



