SÉANCE DU 17 NOVEMBRE It)l3. 929 



par MM. Guye, Kovacs et Wo'urtzel ( ' ) ; la moyenne du 1 1 mars correspond 

 à une période de pressions barométriques croissantes, celle du i5 mars à 

 une période de pressions barométriques décroissantes; l'allure est donc la 

 même que celle observée par ces auteurs. 



radioactivité. — Sur la décomposition de l'hydrogène sulfuré par le 

 rayonnement de l'émanation. Note de M. Eug. Wocrtzei,, présentée 

 par M. A. Haller. 



L'étude des effets chimiques des rayonnements des corps radioactifs a 

 fait l'objet de plusieurs publications récentes. Cependant la plupart de ces 

 recherches ne sont que des essais qualitatifs ou incomplets. 



Le travail de MM. Duane et Scheuer sur la décomposition de l'eau par 

 les particules a est la seule recherche qui se distingue par la certitude et la 

 précision des résultats obtenus. C'est pourquoi il nous a semblé utile 

 d'entreprendre une étude systématique et précise des réactions chimiques 

 produites par le. rayonnement des corps radioactifs dans différents systèmes, 

 en particulier dans les systèmes gazeux. En premier lieu nous avons étudié 

 la décomposition du gaz hydrogène sulfuré sous l'influence de l'émanation 

 du radium. 



Trois points nous ont semblé particulièrement dignes d'intérêt : 



i° Déterminer la quantité de gaz décomposé par unité d'énergie radiante 

 absorbée dans des conditions déterminées; 



2 Etudier la variation de cette constante avec la température; 



3° Étudier la variation de cette constante avec la pression. 



Dans ce but, nous avons introduit de l'émanation purifiée simultanément dans deux 

 ballons de capacité à peu près égale. L'émanation provenait d'une solution de 33o m 6 

 de bromure de radium que M mc Curie a eu la grande obligeance de mettre à 

 notre disposition. Dès l'introduction de l'hydrogène sulfuré, nous avons constaté 

 l'apparition d'un brouillard suivi d'un dépôt de soufre. On mesurait de temps en 

 temps la quantité d'hydrogène formé, en plongeant le ballon dans l'air liquide et en 

 transvasant le gaz non condensé dans un tube jaugé. L'un des ballons restait toujours 

 à la température ambiante, tandis que l'autre était maintenu à des températures 

 variables entre la température ambiante et — 220 . 



La fraction q du rayonnement émis dans l'intervalle de temps t — t' peut être cal- 

 culée d'après la formule bien connue e~ st ' — e~ st . Mais on sait que l'énergie du rayon- 



(')Guye, Kovacs et Wolrtzel, Comptes rendus, t. 154, 1912, p. 1084 ; J. Ch. phys., 

 t. X, 1912, p. 332. 



