SÉANCE DU l!\ NOVEMBRE 191 3. 9g3 



d'abord la bande modifiée par un champ intense et à revenir ensuite à la 

 bande naturelle s'est montrée féconde, en particulier dans la bande de l'eau : 

 en effet beaucoup d'irrégularités ont alors disparu et les raies ont un aspect 

 typique qui facilite beaucoup leur classement. 



Phénomène de Zeeman. — La méthode magnétique par laquelle Paschen 

 a imaginé d'étudier les groupes de raies peut être également employée dans 

 les bandes décomposées par le champ. Un essai fait dans ce sens sur les 

 doublets apparents de la série II de la bande A 2370 du troisième groupe de 

 l'air (voir pour la description et les notations, Deslandkes, Comptes rendus, 

 t. 149, 1904, p. 584) a révélé une indépendance magnétique complète des 

 composantes des doublets naturels; j'ai vérifié que ce sont bien des dou- 

 blets seulement en apparence par l'élude de la structure des autres bandes 

 du groupe, où les deux séries II s'entremêlent de façons différentes. L'étude 

 de leur décomposition magnétique permet d'élucider deux, questions : 

 Peut-on énoncer pour les bandes une règle analogue à la règle de Preslon ? 

 l'eut-on, par Uetu.de magnétique, mettre en évidence les liaisons successives 

 (Tune bande! 



Pour le troisième groupe de l'air la réponse est négative. .le résume les 

 principaux résultats de l'observation perpendiculaire aux lignes de force 

 sur les séries II, et IL des trois bandes les plus intenses du groupe. Le type 

 de la décomposition est celui qu'a décrit Dufour pour les (êtes de bandes : 

 chaque raie donne dans chaque polarisation un doublet dont l'écart est 

 proportionnel au champ; soit sa valeur spécifique (quotient de l'écart, 

 mesuré en fréquences par le champ). Les indices n et p caractérisent les 

 vihrations électriques perpendiculaires et parallèles aux lignes de force, les 

 indices 1 et 2 caractérisent les séries 11, et IL, m est le numéro d'ordre des 

 raies compté depuis la tète où //; = o. Je rappelle que l'écart normal a pour 

 valeur spécifique 0,936.10 '. 



Bande 'k-i'i'jo. — 11 n'y a pas de différences notables entre les deux 

 polarisations. décroit depuis la tète, il vaut [,37.10 ' pour m = o et 

 o , 95 . 1 o l pour m = 18. 



Bande X2479. — 8 p>i décroit depuis i.oLio - '' pour m = o et vaut 

 o,83 .10 v pour m — 17. 2„ ? , a la même valeur pour m = o et décroît moins 

 vite, il vaut 0,97.10 4 pour 7/1 = 17. ^>,s et °«,2 sont sensiblement constants 

 et égaux tous deux à 0,93 .io~ l . 



Bande X2596. — o /v décroît depuis la valeur 1,27.10 '' pour m = o, 



