SÉANCE DU 8 DÉCEMBRE I9l3. Il39 



centre O et de la vitesse v = c sinco£. L'élongation du disque sera 



COSf>)(. 



Observons l'intensité spécifique en un point M situé sur le prolongement 

 du segment parcouru par le centre du disque, à une distance A de O très 

 grande par rapport à ce segment. Appelons E le pouvoir émissif du disque 

 rapporté à l'unité de surface et d'angle solide. Pour plus de généralité, on 

 peut le supposer fonction de la vitesse, de l'accélération et du temps. 



La lumière émise à l'instant t arrivera en M à l'instant 



(O 



t' = t-+- 



c -+- r„ sm '.. t 



où c désigne la vitesse de la lumière par rapport au disque. Du temps / au 

 temps t ■+■ dt , la quantité de lumière émise dans la direction ()M sera 



ES 



(A-.rY 



7'/t; 



elle parviendra en M entre les instants /' et /'+ dt'. L'intensité spécifique 

 observée en M sera donc 



(M 



Les relations ( i)et (2) donnent J en fonction de L' à l'aide de t comme 

 paramètre. 



Considérons les époques successives 



t'= 



ikr. 



obtenues en posant w/ = ik~ ( k entier). Si, maintenant, nous supposons M 

 à la distance 



A„ = 



ilt 



-jp\ deviendra périodiquement 



du point O, nous voyons que le facteur 

 infini. 



D'autre part, E ne dépend pas de A; il reste fini et différent de zéro. 

 Ainsi, à une distance finie A , l'intensité du rayonnement prendra périodi- 



