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que la sixième puissance existe seule, ou que les autres puissances dispa- 

 raissent dans la sommation étendue à la sphère d'action moléculaire. 



La loi d'action ainsi trouvée vient à l'appui des raisons pour lesquelles 

 le champ moléculaire n'est pas magnétique. Elle montre, en même temps, 

 qu'il ne saurait être électrostatique. Il est produit par des actions molécu- 

 laires d'un type nouveau et de nature encore inconnue. 



optique. — Sur l'existence et l'observation des ondes lumineuses sphèriques 

 inhomogènes. Note de M. Paul Sélénti, présentée par M. J. Violle. 



1. Les ondes inhomogènes planes sont depuis longtemps connues en 

 Optique, surtout depuis les recherches de M. Voigt. Ce sont des ondes 

 dans lesquelles le plan des points de phase égale ne coïncide pas avec celui 

 des points d'amplitude égale, ces plans faisant un certain angle entre eux, 

 la valeur de l'amplilude dans le plan des phases égales s'exprimant parla 



fonction a e x , où a et k sont des constantes, /la distance à un point fixe 

 du plan des phases égales et A la longueur d'onde. L'exemple le plus inté- 

 ressant de ces ondes se produit dans le milieu moins réfringent lorsqu'il y a 

 réflexion totale sur la surface plane de séparation de deux milieux. 



Je me propose de montrer que, si la lumière venant dhine source située 

 dans un milieu moins réfringent , passe dans un milieu plus réfringent, une 

 partie de celle lumière se propage, à l'extérieur du cône de réflexion totale en 

 ondes sphèriques inhomogènes. 



2. Nous croyons utile de commencer par quelques considérations élé- 

 mentaires sur le premier cas. 



Choisissons pourplanOan'Ia surface plane qui sépare deux milieux inégalement réfrin- 

 gents (l'air et le verre par exemple) qui remplissent chacun un demi-espace. Admettons 

 que, du premier milieu supposé plus réfringent, une onde plane arrive à la surface de 

 séparation, faisant avec elle un angle op. L'état vibratoire dans le premier milieu sera 

 représenté par la fonction 



■t . " n \ 



271/ ( O)/ — ) 



s= a.e v a j t 



où n désigne l'indice de réfraction, R la distance de l'onde plane à l'origine et À la 

 longueur d'onde. 



Un calcul simple donne, pour l'état vibratoire en un point A du second milieu situé 



