SÉANCE DU 22 DÉCEMBRE I9l3. l4o9 



à la dislance normale d de l'origine. 



„ n ,1 i'l - n- sin ! ? 



Mt ; 



A A 



où ô désigne le facteur de réfraction dépendant de l'état de polarisation de la lumière 

 et de l'angle d'incidence. 



Si, en faisant augmenter », sino dépasse la valeur — > la racine carrée dans l'expo- 

 sant devient imaginaire et passe de l'expression de la phase à celle de l'amplitude 



i/^n'sin»p— 1 r n \\\ 



— 27T ; ! 27t((0)< — 1 



î'=aoc * e * '■ . 



Nous avons donc affaire à une onde plane se propageant le long de la surface de 

 séparation, dans laquelle l'amplitude décroît, si l'on se déplace dans la direction de 

 la normale à la surface, suivant la loi 



(i^ 1 sin* 3 — 1 



— -2TC : '■ 



En même temps, comme il est bien connu, ô devient imaginaire, et cela se mani- 

 feste par la différence de phases des deux composantes de la vibration lumineuse. 



3. Plaçons maintenant en un point A (o, o, d) du second milieu un point 

 lumineux. L'état vibratoire des ondes sphériques issues de ce point sera 

 donné par l'équation 



p = -e 

 r r 



Cherchons quel sera l'état vibratoire en un point du premier milieu ayant 

 pour coordonnées polaires R et <p, où l'on suppose R très grand tant par 

 rapport à ~k que par rapport à d. 



Le facteur qui détermine la phase s'obtient immédiatement, il s'écrit 



rf^l— n'sin'ç „ n 



ClW r 



«n \ 

 T '. 



Pour déterminer l'amplitude, il faudrait tenir compte du fait que la 

 réfraction fait varier la divergence des rayons incidents, mais il est plus 

 simple de recourir au principe du retour inverse des rayons lumineux, d'après 



lequel l'amplitude aura la valeur 7.0, où o a la même signification que tout 

 à l'heure. En faisant augmenter <p au delà de l'angle a de la réflexion totale, 

 l'état vibratoire s'exprimera sous la forme 



„_ d v Vsln-- ?-i m „,(tat——\ 



