SÉANCE DU 29 DÉCEMBRE I9l3. l52I 



le retour au zéro est d'autant plus rapide que les particules sont plus 

 petites. 



Étant ainsi en possession de moyens de classer les diverses liqueurs d'après 

 la grosseur moyenne des particules, nous avons repris les expériences 

 décrites clans notre Note précédente sur la superposition des deux champs. 

 Nous avons constaté nettement que les écarts avec la loi d'additivité, que nous 

 avons signalés, sont d'autant plus marqués que les particules sont plus grosses. 



Prenons comme exemple l'effet d'un champ électrique longitudinal et comparons 

 deux liqueurs différentes. La première est à grosses particules; son retour au zéro, 

 particulièrement lent, peut être suivi pendant plus de 9 minutes; le rapport de labiré- 



fringence résiduelle au bout d'une minute à la biréfringence initiale est ^ =0,49 : 



Po 



g 

 avec cette liqueur on trouve ^-^-' ==0,72. La seconde liqueur renferme des particules 



ultramicroscopiques beaucoup plus petites, la biréfringence résiduelle est insensible 



Si 



au bout de 2 minutes ^- = 0,02 seulement : or, cette liqueur dans des champs très 



voisins de ceux employés pour la précédente donne ^-^ =0,95. Avec cette liqueur à 



fines particules, la saturation n'était pas atteinte dans le champ magnétique employé 

 (4ooo gauss). Si l'on augmente ce champ en le portant à 12000 gauss, [3,,, augmente et 



en même temps le rapport ^^ s'écarte davantage de l'unité; il devient 0,88. 



P/rt 



Les expériences faites en employant deux champs transversaux rectangulaires con- 

 duisent aux mêmes conclusions. Par exemple, une liqueur pauvre, mais à très grosses 



o \ 



particules, remarquable par la lenteur de son retour au zéro ( -^=0,69 ), donnait pour 



un champ de 4ooo gauss une biréfringence Ç> m = 71' qui n'augmentait plus sensible- 

 ment quand on doublait le champ. Avec celte liqueur les effets optiques des deux 

 champs sont très loin de s'ajouter : fi em est égal à 77', plus grand, par conséquent, que 



la valeur maxima de (3,„, mais . „ = o,64- Observons maintenant, dans les mêmes 



P//i ~~t~ Pe 

 conditions, une autre liqueur pour laquelle la saturation magnétique est loin d'être 



atteinte pour 4000 gauss : on trouve -r- 1 ■=- = o, 70. 



P/n ~t~ Pe 



Ces expériences sont d'accord avec les prévisions de Pockels, en ce 

 sens cjue les effets que nous recherchions, d'autant plus nets que les champs 

 sont plus intenses, le sont d'autant plus dans des champs donnés que les 

 particules sont plus grosses. Mais elles montrent en outre qu'on peut les 

 constater sans qu'on ait atteint la saturation ni pour l'un ni pour l'autre 

 des deux champs employés. L'étude de la symétrie des particules formant 

 une très fine poudre cristalline peut donc être laite avec des champs de 



