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2. Ces ondes élastiques ont certainement un coefticient d'absorption 

 a(v,T). L'équilibre du corps isotherme au repos exige que chaque élément 

 de volume ch émette en une seconde dans un angle solide r/0 autant 

 d'énergie E.di> de fréquence v qu'il en absorbe. On trouve donc 



(2) E = a(v,T)UA<I>(v)c/vrfi2. 



J'admettrai que cette expression reste exacte en première approximation, 

 pour des états peu diiTérents de l'étal isotherme au repos. 



Les causes principales d'absoipiioti des ondes élastiques sont : la viscosité de com- 

 pression, et la diffusion par suite des fluctuations de densité et de vitesse dues à 

 l'agitation thermique du milieu. Ces deux causes deviennent très faibles à très basse 

 température. 



3. Il est facile, dans ces hypothèses, en généralisant un raisonnement 

 déjà indiqué par Debije ('), d'obtenir, pour la conductibilité calorifique du 

 liquide, l'expression 



La conductibilité calorifique devient très grande à très basse tempé- 

 rature. 



4. Pour trouver la viscosité du liquide, il faut tenir compte de quelques 

 effe ts supplémentaires : 



Généralisant des résultats de Lord Rayleigh ('), j'admets que, lorsqu'un 

 élément de volume absorbe (ou émet) du rayonnement sonore dans une 

 certaine direction, il subit une force dirigée dans le sens (ou en sens inverse) 

 de la direction du rayon sonore absorbé (ou émis), et dont l'expression est 



1 = énergie absorbée (ou émise) en i seconde, U = vitesse du son, C=:i coefficient 



2 l\ dp 



dp 

 (/) = pression, o r= densité). 



{' ) P. IJebme, Gotti/i^er Vorlrà^^e iiher kinelische Théorie. B.-G. Teuljuei, 

 Leipzig, 1914. 



{■ ) Lord Kavi.eiiiii. Se. /'a/iers, t. \'l, p. 4'» 264. 



