SÉANCE DU 6 JUILLET igi^- 35 



à 4°)i9K-, température de chute, passe d'une manière discontinue dans un 

 nouvel état caractérisé par une extrême mobilité de l'électrfcité. Il y a tout 

 lieu d'appeler cet état, dans lequel on peut maintenir des courants dans un 

 conducteur sans force électromotrice appréciable, l'état superconducteur. 

 Dans un fil mince de mercure long d'un mètre à i°,7 K, j'ai pu faire passer 

 un courant d'une densité de près de looo amp : mm- sans qu'on aperçût 

 une différence de potentiel aux deux extrémités (limite de précision 

 OjoS.io-" volt) et sans que par conséquent il s'y développât trace de 

 clialeur. 



En divisant la différence de potentiel limite par le courant on arrive à la 

 limite supérieure de ce que j'appelle provisoirement la résistance microi-ési- 

 duelle du superconducteur. 



Pour le fil dont je viens de parler, elle est de l'ordre du milliardième de 

 sa résistance à la température ordinaire. L'état de superconductivité d'un 

 conducteur n'est pas seulement limité par la température, la densité du 

 courant intervient aussi. Pour chaque température, il y a une densité de seuil 

 (différente probablement pour les différents conducteurs), au-dessous de 

 laquelle il n'y a aucune différence de potentiel appréciable. Au-dessus de 

 cette densité, comme il résulte d'une analyse pénible, il se développe 

 quelque part une résistance de la même nature que celle qui naît aussitôt 

 qu'on dépasse la températurede chute et que je nomme résistance ordinaire. 



Cette résistance ordinaire, extrêmement faible d'abord, donne lieu à la 

 première apparition de différences de potentiel. L'augmentation de tempé- 

 rature par la chaleur Joule qui s'y dégage envahit bientôt tout le con- 

 ducteur de sorte que les différences de potentiel aux deux bouts, aussitôt 

 qu'elles ont fait leur apparition, croissent extrêmement vite avec l'augmen- 

 tation ultérieure du courant. . 



La densité de seuil est très petite à des températures peu au-dessous de la 

 température de chute, mais elle devient très considérable lorsqu'on travaille 

 à des températures notablement inférieures, de sorte qu'on peut charger 

 à ces températures-ci un circuit d'un courant assez fort sans qu'il perde son 

 caractère de superconductivité. Ces circuits se rapprochent des circuits sans 

 résistance que Weber a introduits dans l'explication du diamagnétisme. 

 Avec eux, on peut explorer le vaste champ d'expériences auxquelles on est 

 conduit, en posant dans les équations de l'Electrodynamique la résistance 

 infiniment petite, ou bien en admettant que le libre parcours des électrons 

 est de l'ordre de i"". Mais avec le mercure, la réaUsation des appareils 

 pour ces expériences est difficile. Il est donc de grande importance que 

 l'étain et le plomb aussi passent, comme cela fut trouvé plus tard, dans 



