SÉANCE DU 7 SEPTEMBRE I9l4- 4^5 



de la surface S et calculé par la formule 



(2) an. = sin-( 3-6) sin-( , 



2 \L y 2 VLo, 



!l6 



où A représente la distance, à l'extrémité antérieure du fuseau, de la section 

 droite B principale, de diamètre /. Ce coefficient 31T. a : pour maximum, 1 , 

 sur le fuseau optimum très affiné et caractérisé, d'après les expériences de 



M. Furhmann, par les relations (p = ^, =- = 0,36); et, pour minimum, 



,L 6 L 



( — o, 284), sur le fuseau le moins allongé et le plus obstructeur, de forme 

 sphérique, donc, caractérisé en conséquence par les relations limites 



i. — :^- ' 

 L~'' L-^ 2 



Enfin, ù est une vitesse critique dont il n'a pas été fait mention jusqu'ici et 

 dont la propriété, cependant remarquable, est de réduire s<. à une expres- 

 sion 



(3) A.= ^(,-H.,^)(^)''\,.,(o,25)'^''bV^ 



proportionnelle au carré de la vitesse : d'une façon définitive, si le fluide est 

 incompressible ; et seulement transitoire, s'il est élastique. 



2. Quand le fiuide est élastique, j'ai trouvé que l'exposant de V, dans 

 celle nouvelle expression (3), au lieu de rester égal à 2, à toutes les vitesses 

 plus grandes que ù, comriie dans le cas d'un fluide incompressible, y varie 

 au contraire avec elles, à partir de V t= il, suivant la relation 



(4) «=2-1-3 



applicable à l'air, en tendant alors vers un minimum définitif, 2 ou i, selon 

 que le fuseau est sphérique ou optimum, Qi l'atteignant à la vitesse 2i2^, après 

 avoir passé par un maximum absolu 5, à la vitesse iis= 34o'", qui est celle 

 de la propagation du son et des ébranlements ondulatoires du fluide atmosphé- 

 rique sous les impulsions translatoires du mobile. Les résultats de celle 

 formule sont en effet conformes aux indications balistiques ci-dessous du 

 général Mayewski : 



i De 0" De 240~ De 295» De Tily^ De 419°' 

 \ itesses en mètres. . ,,„ . -,„^ . „„, . ,,„„ , „,.,,„ 



( a -IV)". à ï'di"'. a 375". a 419». à lUO". 



Valeurs de n. . . 2 3 5 3 i 



