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Tétai magnétique résultant de Tarniature, et la droite O'D issue de l'ori- 

 gine O' forme avec l'axe horizontal un angle j3„ tel (jue tang ^^ = ^nj ^n ap- 

 pelant ff„ l'inverse de la réluctance magnétique de l'induit seul (on continue 

 à évaluer ici les réluctances non pas en œrsteds, mais en ampères-tours 

 par maxwell). 



Si tout en conservant la même force électromotrice interne OC, on fait 

 varier le décalage interne, et par conséquent les vecteurs CN et ON, le 

 point représentatif du llux direct de l'induit se déplace, non pas sur 

 la caractéristique O'X, mais sur la droite O'D; bien que les contre- 

 ampères-tours directs soient variables, la réluctance de l'induit ne change 

 pas. La droite O'D caractérise donc l'état de l'induit défini par la force 

 électromotr'ce OC ('). 



La self-induction transversale dépend de l'état de saturation des parties 

 de fer par lesquelles se ferme le flux transversal, c'est-à-dire de l'induit et 

 des pièces polaires des inducteurs. En première approximation, on peut, 

 comme je l'ai indiqué antérieurement, lui attribuer une valeur constante 

 égale à sa valeur moyenne et représenter \a pei-niéaiice ^^ correspondante 

 du parcours total du llux transversal (fuites comprises) par le coefficient 

 angulaire tangp, d'une droite OZ tracée par O. 



En seconde approximation, on peut remarquer que les pièces polaires 

 des inducteurs sont parcourues par le flux total sortant des inducteurs, 

 et, en négligeant la correction qu'entraînera plus tard la distorsion des 

 lignes de force dans ces pièces polaires, admettre que la réluctance qu'elles 

 offrent au passage du llux transversal est elle-même simplement fonction 

 du flux total pénétrant dans l'induit et, par suite, une fonction du coeffi- 

 cient angulaire de O'D. La perméance du circuit magnétique transversal 

 peut alors être considérée comme une variable, fonction de ce coeffi- 

 cient angulaire, et représentée par le coefficient angulaire de la seconde 

 droite O'Z passant d'une part par un point fixe quelconque O (confondu 

 ici, pour simplifier, avec le ptMe du diagramme des forces électromotrices) 

 et par un point Z convenablement choisi sur la première droite O'D. Le 

 lieu du point Z quand la droite O'D tournera autour de O' sera une 

 courbe Z„;, convenablement déterminée par le calcul ou par l'expérience ; 

 pour toute position de O'D, il suffira de prendre l'intersection Z de cette 



(') Dans beaucoup de questions où Ion ne clieiclie pas une précision rigoureuse, 

 on peut négliger le triangle ABC et confondre OC avec OA, dilFérence de potentiel 

 aux bornes, ce qui simplKie encore davantage la question. 



