SÉANCE DU 27 OCTOBRE I9l4- 609 



puis R'M' perpendiculaire à 01 et égal à 



K — Vl; 



la résultante O'M' représente les ampères-tours qu'il faut appliquer pour 

 faire passer le tlux $„ et vaincre en même temps les contre-ampères-tours. 

 Autrement dit, O'M' est la différence de potentiel magnétique maximum 

 à la périphérie de l'induit. 



Le flu\ de fuite entre dents $^. est donc l'ordonnée MH de la droite 0$,. 

 correspondant à l'abscisse OM ^ (_)'M'. 



Le flux passant dans l'entrefer $« est la résultante O'H' du vecteur O'C 

 et du vecteur CH' = MH = <^f, parallèle à O'M'. On en déduit facilement 

 les ampères-tours maximum nécessaires pour l'entrefer JK qu'on porte 

 en M'J' parallèlement à O'H'. 



La résultante O'J' représente la différence de potentiel magnétique 

 maximum à la périphérie de l'inducteur, d'où le flux des fuites $/, ^ PL 

 ordonnée de la droite 0<I>y_ pour L'abscisse OL = O' J'. 



Enfin le flux inducteur est la résultante O'P' des vecteurs O'H' et 

 H'P'^ LP, ce dernier porté parallèlement à O'J'. On en tire sur la carac- 

 téristique de l'inducteur les ampères-tours nécessaires pour celui-ci : 

 QS qu'on porte à partir de J' parallèlement à O'P'en.l'Q'. Le vecteur O'Q' 

 représente les ampères-tours totaux d'excitation pour le régime considéré. 



Quand il s'agit d'alternateur à inducteur cylindrique, mais ne portant 

 des enroulements que sur une partie de sa périphérie, la théorie qui pré- 

 cède n'est plus rigoureusement applicable, parce qu'on ne peut considérer 

 les ampères-tours inducteurs comme distribués sinusoïdalement, ni les 

 perméances du circuit magnétique comme indépendantes de la direction 

 du flux. Il faut donc appliquer dans ce cas la théorie des deux réactions; 

 mais d'autre part le calcul des réluctances des circuits magnétiques directs 

 et transversaux dépend lui-même de la répartition du flux à la périphérie 

 de l'inducteur, car cette répartition fait varier la saturation des dents. 



Le meilleur procédé de calcul est alors le suivant : 



1° On déterminera, en première approximation, la position du vecteur de 

 flux parla construction donnée ci-dessus; puis, en supposant le flux réparti 

 sinusoïdalement, on calculera l'induction dans les dents et pièces polaires 

 et, par suite, la réiuctance des différentes parties du circuit magnétique 

 de l'inducteur. 



1° On tracera ensuite le parcours des flux directs et transversaux dans 



C. R., 1914,3' Semestre. (T. 159, N» 17.) ^O 



