SÉANCE DU 3o NOVEMBRE igi/j. 73l 



dans le circuit 2 est bien représentée aussi par l'intégrale (i), mais c'est I, 

 qui est variable et non M (' ). 



3° Énergie intrinsèque due à la self-induclion de la bobine. — Soient i^^ le 

 coefficient de self-induction à l'instant /, L le coefficient final. Si l'on enroule 

 le conducteur, préalablement mis en boucle, tout en maintenant le courant 

 constant I, par variation delà force électromotrice de la source à l'aide d'un 

 potentiomètre, on peut être tenté de calculer l'énergie mise en jeu (autre 

 que l'énergie consommée par la résistance ohmique) parla même intégrale 

 que ci-dessus en faisant simplement I, = L, 31t = ^, M = L et en posant 

 $ = 4^1; d'où, puisque I est constant, on tirerait 



(3) w=r id^^i v-d^i. 



On trouverait ainsi une énergie potentielle double de l'énergie poten- 

 tielle calculée par les méthodes ordinaires, rappelées plus haut dans le cas 

 des deux circuits. Cependant, il n'y a aucun travail mécanique dépensé 

 pour la déformation du circuit. La formule (i) est donc en défaut dans ce 

 cas particulier. Un calcul correct s'adaptanl à cette expérience d'enroule- 



(') Il peiil èlre intéressant de montrer que dans l'expérience 111 pendant l'enroule- 

 ment de la bobine à vites-ie constante, son coefficient d'induction mutuelle par rapport 

 à la bobine fixe varie suivant une loi continue et linéaire en fonction du temps. Cela 

 résulte du fait même que dans l'expérience III la force électroniotrice induite est cons- 

 tante, car cette force électromotrice est proportionnelle à Ij —j- et il est bien évident 



que le coefficient d'induction mutuelle ne dépend pas du mouvement du disque et 

 reste le même dans l'expérience III que dans l'expérience IV. On peut vérifier aussi 

 que Oit varie linéairement dans le cas des expériences I et II en remarquant que le 

 courant I amené à la bague fixe ou mobile par les deux extrémités du conducteur à 

 enrouler se divise dans cette bague en deux parties I,, Ij qui sont de sens opposé par 

 rapport au sens de la rotation. Si l'on suppose, par exemple, que cette rotation soit 

 dextrorsura et qu'on prenne le même sens comme sens positif du courant qui suit le fil 

 enroulé et comme positif le courant I, qui suit le même sens dans la bague, la partie 

 déjà enroulée du tour du tambour constitue un arc de cercle qui compense en partie 

 l'arc de cercle «; au point de vue magnétique, les ampères-arc correspondants seront 

 I — 1-2 = I,, c'est-à-dire que cet arc se comporte comme s'il était parcouru par le cou- 

 rant I, et tout se passe comme si ce dernier circulait dans l'anneau, si l'on a soin que 

 les points d'aboutissement des deux conducteurs au tambour soient sur le même 

 rayon; il est facile de voir que le courant I varie pendant chaque tour proportionnel- 

 lement à l'angle a décrit et après chaque tour s'ajoute une spire entière. 



