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ment peut cependant être fait par rintégrale j eldi, pourvu qu'on calcule 



d'abord convenablement la force électromotrice induite e. 



A cet effet, reportons-nous au cas de linduction mutuelle entre le circuit 

 enroulé et un circuit fixe, et remarquons que le coefficient a inauclion 

 mutuelle D\\. peut être décomposé en ses éléments, en écrivant 



en appelant K un coefficient de couplage loujours plus petit que l'unité, 

 •Cl' -C^ "^^ coefficients de self-indnclion respectifs des deux bobines. 



Pendant l'enroulement de la bobine 1,1a force électromotrice induite 

 dans la bobine 2 est proportionnelle à la variation de \/4^, et à la valeur 

 de v4^a) que I, soit constant ou variable; donc 



Supposons maintenant la bobine 2 confondue avec la bobine 1, 

 d'où K = I et j^2 = 4;^, = ^; la force éleclromotrice induite e., s'applique 

 maintenant à la bobine 1 elle-même, et prend la forme 



,- dsfy \ dz 



^ ' ^ ^ di 1 dt 



soit la moitié de celle qu'indique, en cas de déformation de la bobine ou de 

 changement de perméabilité du milieu, la formule classique (') 



dy 

 (6) e = -l->- 



^ ' dt 



L'énergie totale mise en jeu par variation de / entre o et L est, 

 d'après (5), donnée par l'intégrale 



W=- / e\dt- I ~.~^='-LV. 



= - / eldt- / - 



On ne retrouve donc ici l'expression exacte de l'énergie potentielle que par 

 un calcul spécial à l'expérience particulière considérée, tandis que les 

 expressions ordinaires (3) et (G) de la force élcctromolrice et de la varia- 



(') Cf. Chwolson, Traité de Physique^ a" édilioii française, t. V, p. 70. 



