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versales, dont la longueur commune est A = , aux petites vitesses ('). 



Cette vague grandit en hauteur en s'étendant, à partir de ré/rove, \ers 

 l'arrière, le long de la ligne de flottaison, sur cette même longueur X, tant 

 qu'elle n a pas alleint, à une vitesse critique Wo, le contour du maître-couple 

 qui est sa limite, puisque la ligne de flottaison n'y attaque plus la niasse 

 liquide que sous une incidence nulle. A celte vitesse W„, la distance L9, du 

 maître-couple à Vètrave, a donc pour mesure une demi-longueur d'onde 

 d'oscillation 

 (0 L„=^(i:îp), 



et la deuxième période, dont elle marque le commencement, est caractérisée 

 par le fait que la vague d'étrave, cessant de s'allonger vers l'arrière le long 

 de la ligne de flotaison, grandit plus, en hauteur, avec la vitesse, en défer- 

 lant, et dans une mesure de plus en plus onéreuse pour la force motrice 

 qui l'entretient. Il en est ainsi tant que le premier sommet des ondes trans- 

 versales n'est pas arrivé, à son tour, dans le sillage, en arrière du plan de 

 flottaison, à la vitesse W,, en n'y laissant substituer, de V extrémité de ce 

 plan au maître-couple, sur la longueur L,, que \^ premier creux ondulatoire 

 dont la longueur est donc celle d'une demi-onde d'oscillation, 



(3) L^^ilhjLÎÎÏ). 



2. A la vitesse W, commence une troisième période caractérisée par le 

 fait que le plandejlottaison, perdant son horizontalité primitive, s'incline 



(' ) J'ai élé conduit par la discussion des observations à l'expression 



o 



O 



dans laquelle le facteury dépend du maître-couple défini par sa longueur jprincipale /, 



o 



sa profondeur p, et sa surface B. En représentant, suivant l'usage, par ■( = -j- le coeffi- 

 cienl d'obstruction de la surface B, j"ai trouvé que 



montrant que/ décroît de i à y, pendant que \ croît de zéro à la vitesse \\ 5, la plus 

 économique parmi celles qui dépassent W,. 



