3/| ACADÉMIE DES SCIENCES. 



induit i est tel que 



. di (10 



1- -r T- 1 > ( = b o cos 7 -r- • 

 dl ■ dl 



En opéiiUiLsoiis des angles saffisumment petils^ l'équalion du mouvement 

 se simplifie et devient 



r. c/z' rf/- \M 1! / (•// 



Enfin, si l'on se place dans des conditions où la conslanle de temps du 

 cuvait est négligeable, on tombe sur l'équation classique 



.d-0 i^"- db ,., 



dl- |R dl 

 <Ians laquelle 



i' ^= S C3 . 



Ainsi il est facile d'appliquer à un équipage un couple de moment 



dont le coefficient d'action h = -~- peut recevoir à l'olonté toutes les valeurs 



•comprises entre ' " ; ° et ■ '/ ' imposées par construction. 



Si ^D et />, sont les valeurs qu'il faut donner à b pour que l'équipage se 

 aneuve de même avant et après l'application du couple inconnu 



d'J 

 ^dï' 

 on a évidemment 



Choisissons l'état critique comme état de mouvement à restituer et soit, 

 à titre d'exemple, à déterminer le couple amortisseur provenant de la rota- 

 tion d'un disque métallique au sein d'un champ magnétique normal à sa 

 surface. 



On rendra le disque solidaire du cadre de façon que son axe coïncide 

 avec le prolongement du fil de suspension et l'on mesurera la résistance R„ 

 rjui répond à l'état critique. Après quoi on produira le champ qui doit 

 faire frein sur le disque, et l'on déterminera la nouvelle résistance R, qui 

 répond alors à l'état critique. Comme I et C sont maintenus invariables, 

 on a 



<■„ et c, étant les conductibilités du circuit répondant aux états critiques. 



