SÉANCE DU 25 FÉVRIER IQlS. 335 



donne, à deux températures distinctes spécifiées par les indices i et 2, 



T, -T, r,' T, -T:r,' 



d'où l'on tire par division 





Applifjiions celle dernière formule à la tension de la vapeur saturée du 

 mercure qui est de 5o""" à 700° C. et de 162'*'™ à 880", il vient 



Z,r, _ iG>(273 + 7ooi _^,_^, 



Si T, était connu, t, et -._. le seraient aussi, el la valeur numérique du 

 premier membre de cette dernière relation, qui n'est qu'une fonction des 

 (juantités t, et t^, bien définie par les équations (i) el (2), pourrait être 

 calculée; une vérification de notre formule consisterait précisément à trouver 

 que la valeur ainsi calculée est sensiblement égale à 2,734. Mais si T, est 

 inconnu, comme c'est le cas, on peut, par un procédé d'approximations 

 successives, chercher la valeur à lui attribuer pour que la relation précé- 

 dente soit numériquement satisfaite. Trois essais nous ont suffi pour trouver 

 cette valeur. En faisant successivement ï, égal à 1200, i2j(> el ijdo, on 

 obtient respectivement 2,453, 2,534 et 2,722 comme valeurs du premier 

 membre de la relation (4). Le dernier chiffre nous a paru assez proche 

 de 2,734 pour nous permettre destimer, d'ailleurs sous certaines i-ésenes , 

 à 1350" absolus, soit à 1077" C, la température critique du mercure. 



Nous disons : sous certaines réserves, car il importait de constater, comme 

 première vérification de la validité de notre formule sur la tension de vapeur 

 saturée des corps monoatomiques, qu'on arrive sensiblement à la même 

 estimation de la température critique, en partant, pour son calcul, de 

 données expérimentales autres que celles qui viennent de nous servir. 



Appliquons donc la formule (3) aux températures centigrades de 

 65o°(T, = 923) et de 8oo''(T._. = 107!»), qui donnent respectivement lieu 

 aux tensions de vapeur P, = 3 V'"' et Pj = 102"'"". Il vient alors 



Z., r, I09. (270 -t- 65o I .„ ■ 



z, IV 31(273-1-800) 



