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alors, dans l'établissement des équations, on néglige x devant m, ce qui est 

 presque toujours possible en pratique, on trouve 



2 . 5 m-a- 

 j?2 = — ma -t- - y H 



La montée consécutive étant moins forte que la première montée, dans 

 le cas d'une fermeture totale, sa détermination ne présente pas d'intérêt. 



IV. Cas de plusieurs cheminées. — On pourra, par un procédé semblable 

 à celui qu'a employé M. Camichel ('), déterminer les nouvelles périodes 

 des mouvements, mais les équations de continuité ne suffisent plus pour 

 fixer les conditions initiales. En numérotant les clieminées de l'aval vers 

 l'amont et en supposant la conduite de diamètre constant, on a, en effet, 

 pour une fermeture totale, 



S l'i ^ cj, «, -I- Si\, 



Si'., = (xi. II, + Sc.-i, 



S ('„ = &->„«„. 



On connaît {>,; on a à définir n — i quantités vel n quantités u et l'on ne 

 dispose que de n équations. 



Les hypothèses faites sont insuffisantes et, comme dans le cas d'une 

 ouverture, il faudrait recourir à l'étude du mouvement par ondes pour 

 définir ces conditions initiales. On se rend ainsi compte de la complexité 

 du problème. 



Il y a une analogie très grande avec la résistance des matériaux où, dans 

 le cas de systèmes isostatiques et complets, les équations ordinaires de la 

 Mécanique rationnelle suffisent pour définir les efforts, tandis que, pour les 

 systèmes hyperstatiques et surabondants, il faut faire intervenir les équa- 

 tions de déformation. 



(') Comptes rendus, l. 161, igiô, p. 343. 



