742 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



PHYSIQUE DU GLOBE. — Sur la propagation de la chaleur dans les couches 

 basses de V atmosphère. Note de M. U. Perrotix, présentée par M. J. Violle. 



Dans une Note précédente, nous avons montré que les échanges calori- 

 fiques, qui se produisaient, pendant la nuit, dans les couches basses de 

 l'atmosphère, étaient différents suivant qu'il s'agissait de couches immé- 

 diatement voisines du sol, celui-ci prenant alors une importance prépon- 

 dérante comme corps rayonnant, ou bien de couches situées à quelques 

 centaines de mètres. Nous avons été ainsi amenés à séparer, pour l'étude 

 des phénomènes calorifiques, le voisinage du sol de l'atmosphère libre. 



D'un autre côté, il y aurait lieu de séparer nettement les phénomènes du 

 jour de ceux de la nuit, puisque l'apport de chaleur ne" se produit que 

 pendant la période éclairée. Malgré ces deux distinctions inévitables, nous 

 voudrions montrer ici qu'il y a une certaine liaison entre les échanges 

 calorifiques du voisinage du sol et ceuX de l'atmosphère libre. 



Cette liaison doit se trouver dans un brassage des couches dont l'origine 

 est double : i° les remous verticaux, causés par les aspérités de la surface 

 du sol et même par ses dénivellations; a° les remous d'ordre calorifique, 

 dus aux différences momentanées de température et par suite de densité 

 entre masses d'air immédiatement voisines. Les signes qui manifestent ces 

 deux sortes de remous sont nombreux et n'ont pas besoin d'être rappelés 

 ici. Le premier facteur agit pendant toute la journée; le second principa- 

 lement pendant la période diurne d'éclairement. 



Ce brassage par mouvements turbulents, d'origine dynamique ou d'ori- 

 gine convectionnelle, rappelle tout à fait l'agitation moléculaire des gaz. 

 On peut donc se demander si, dans l'atmosphère, il n'y aurait pas une sorte 

 de conductibilité convectionnelle qui jouerait le même rôle que la conduc- 

 tibilité classique pour les gaz. Autrement dit, peut-on appliquer à ces 

 phénomènes la théorie delà propagation de la chaleur de Fourier avec un 

 coefficient de conductibilité convenable? 



L'équation de la propagation de la chaleur sous sa forme ordinaire s'écrit 



ôT .,6(-T , K . , . A- ■ ^ 



— =; c- avec c- = — (notations ordinaires) 



dt dz- f ' 



(T, écart de la température à sa valeur moyenne; /, temps; :;, altitude). 



