SÉANCE DU l3 MAI I918. 775 



d'aboid collées à sa surface par l'aspiration interne et, par suite, aux 

 disques AC. Dans l'atmosphère tournante extérieure au tube régnera une 

 attraction centrale F(R — a) due à l'aspiration et dépendant de la distance 

 (R — a) à sa surface. Sans prétendre résoudre le problème très compliqué 

 posé dans le cas où les disques AC tournent par l'impulsion des sphères S, 

 on peut seulement considérer celui où les disques tournent d'un mouvement 

 uniforme; l'équilibre moyen d'une sphère S'^ donnera alors 



oo-R — F( R — a) = ^ tangct avec R — a = /sina. 

 En outre, on aura pour la «''"'' sphère : 



Dès lors le système des sphères S en mouvement aura une architecture 

 tout à fait semblable à celle du système solaire et caractérisée par les points 

 suivants : 



1° Il aura une loi des distances moyennes qui seront toujours supérieures 

 à la distance a : 



R„ =1 a +/(/). /, ) (système solaire Rn =r n -f- C"). 

 2° Il aura une loi des inclinaisons d'axe : 



tanga„ =/,(R„) ( syslème solaire langs!„ = y tang28'' j • 



Cette loi aura le même énoncé dans les deux systèmes : 



.4 l'origine les ares planétaires sont concourants en un point de la surface 

 du tourbillon. 



3° Un tube tourbillonnaire dans un fluide est stable parce que la 

 dépression interne balance la force centrifuge exactement comme le vide 

 dans le tube T maintient les sphères S d'abord collées à sa surface. 



4" Un choc sur un tube-tourbillon en divise la surface en ventres et 

 nœuds, et c'est aux ventres que s'échappera la matière parce que, comme 

 dans le modèle, la force centrifuge en S, est plus grande que pour une 

 sphère N placée au nœud. 



5° Les longueurs variables en progression arithmétique correspondent 

 aux longueurs parcourues par les masses planétaires dans la nébuleuse où 

 elles sont lancées par le tube-tourbillon T se déplaçant dans le sens BA. 



