SÉANCE DU 3 JUIN 1918. 879 



1(> cas d'une t'enle libre dans toute sa longueur, est proportionnelle à l'inté- 

 i-rale 



/■^ '— -rsin;/i(H — a)T' , 



dont la valeur au bord géométrique (a = i), en tenant compte de ce que m 

 est un nombre considérable, se réduit à 



lin- ~ \ 



i6/« 



le produit par m- des termes négligés, entre crochets, restant fini lorsque w 



augmente indéfiniment. 



. , d\ 



D'autre part, au bord géométrique, la dérivée -j- a pour valeur 



. , 9 



\d'si /b 



2 I V 2 t: 



1)1- 



ih i?i 



do 



+ . . . 



le produit par nr des termes négligés, entre crochets, restant également 

 fini lorsque m augmente indéfiniment. 



Considérons maintenant une fente très étroite dont la partie centrale est 

 masquée. Désignons par a la longueur commune des deux fractions res- 

 tantes et par A la distance de leurs centres. Posant 



n/i 



-sin £ =: /i, 



on trouve que l'intensité à la distance angulaire o du centre de l'image, sur 

 l'axe de symétrie parallèle à la fente, est proportionnelle à l'expression 



J=/ [cos/i /< — 5:) - f -^ \/l — «-(/«, 



p représentant le rapport -.- Or on a l'identité 



,. . „,, sin^(A-f-lJ) -t-sin2(A— l})H-2sin2A — 2sin = l{ 



(sin A. cosB)-= ^ ; • 



4 



On peut donc écrire 



i.I 



( I sin-«(o + 1) (« — j!) -4- sin^«(o — 1) (« — sî I I 



/ -H -2 >.in-/(p(« — a) — a sin-/i(« — a) I V 1 — u''-\ 



[ /i p ( « — y.)Y 



