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s'obtient en multipliant le champ critique mesuré v par cette dislance e. On 

 doit donc avoir 



(2) ye=f{p) + bpe, 



formule dans laquelle b est la cohésion diélectrique du gaz. 



Avec les gaz communs, et à partir du minimum absolu de ye, le 

 terme /(/>) croit d'abord et tend vers une valeur constante m sensiblement 

 atteinte à partir d'une valeur de la pression suffisamment grande. Pour les 

 pressions élevées, le champ critique y est alors de la forme 



(3) r=- + /, p . 



e 



Supposons cependant que pour un certain gaz, le néon par exemple, la 

 limite def(p), au lieu d'être une constante, soit une fonction linéaire de la 

 pression 



(4) f(p) — m-hnp. 

 Le champ critique y deviendra 



(«) ,== + (5 + »y 



La cohésion diélectrique apparente - + b, pour un ballon de diamètre 



donné e, sera supérieure à la cohésion normale b et tendra vers b quand e 

 croîtra indéfiniment. 



Si cette cause d'augmentation apparente de la cohésion diélectrique 

 existe réellement pour le néon, il est bien vraisemblable qu'elle est géné- 

 rale. Pour expliquer la formule^ 1) telle quelle, il faudrait en effet supposer 

 que n a la même valeur pour tous les gaz. Mais il est très possible que ce 

 coefficient « soit spécifique et varie d'un gaz à l'autre, en restant toutefois 

 du même ordre de grandeur. Les expériences actuelles ne suffisent pas pour 

 élucider ce point. 



PHYSIOLOGIE VÉGÉTALE. — I/iJlnencp des conditions antérieures sur la râleur 

 du quotient respiratoire citez les feuilles vertes. Note de MM. L. Maquexxe 

 et E. Demoijssy. 



Dans une précédente Communication, nous avons fait observer que l'on 

 n'obtient pas toujours les mêmes résultats, dans l'étude de la respiration 



