SÉANCE DU 6 JANVIER I0,l3. 63 



OU 



MT'e ht 



M étant un coefficient constant. 



II. Cette dernière équation peut être obtenue directement au moyen de 

 l'hypothèse que nous avons proposée dans une Note précédente au sujet de 

 l'association et de la dissociation des molécules gazeuses. Nous avons 

 admis que deux molécules de même espèce s'attirant l'une l'autre restent 

 accolées après le choc lorsqu'elles se rencontrent avec une vitesse de trans- 

 lation inférieure à e, £ ne dépendant que de leur nature; on peut ajouter : 

 et lorsque leur vitesse relative de rotation est également plus petite qu'une 

 certaine vitesse y), les rotations étant représentées par leur vecteur (les 

 molécules ou atomes composants perdent en effet dans une molécule 

 complexe la plus grande partie de leur énergie propre). 



Si les vitesses de rotation obéissent à la loi d'irrégularité de Maxwell, on 

 voit facilement que le nombre moyen de molécules, situées en un point 

 quelconque d'une masse gazeuse, qui satisfont à cette double condition par 



rapport à une molécule donnée m, est proportionnel à ^ ( chacune des 



conditions précédentes introduisant le facteur — V Comme ces molécules 



T 2 / 

 sont réparties au hasard dans le volume v, la probabilité pour que la sphère 

 d'action de l'une d'elles comprenne à un instant quelconque le centre de m, 

 c'est-à-dire pour qu'il y ait choc et association avec m est inversement 

 proportionnelle à v. Si la masse gazeuse contient ix molécules simples, il se 

 formera donc en une seconde un nombre de molécules binaires propor- 



tlX' i 



tionnel à -^r- 

 et 3 



Nous avons admis d'autre part que chacune des associations ainsi formées 



se dissociait spontanément lorsque sa vitesse de rotation autour d'un axe 



perpendiculaire à la ligne des centres 00' de ses deux molécules composantes 



devenait supérieure à une certaine vitesse o>. Soit le temps moyen au bout 



duquel la vitesse de rotation de la molécule binaire subit un changement 



brusque, par exemple le temps moyen au bout duquel elle subit un choc (si 



les rotations sont déterminées par les chocs); la probabilité pour que son 



nouveau vecteur de rotation projeté sur un plan perpendiculaire à 00' soit 



supérieur à o> est e û *, où Q, 2 désigne le carré de la vitesse de rotation la 



