SÉANCE DU l3 JANVIER IO,l3. l43 



dissociation : et cet accord conduit à admettre que la constante de la règle 

 de Pictet-Trouton est une constante universelle, dont la signification est la 

 suivante : chaque fois qu'une liaison entre atonies ou entre molécules est 

 rompue d'une manière réversible à une température absolue T, il y a 

 absorption d'une quantité de chaleur kT, k étant une constante indépen- 

 dante de la nature de la liaison ('). 



La valeur de k n'est d'ailleurs pas le nombre 21 que donne l'application 

 simple de la règle de Pictet-Trouton. En effet, la quantité de chaleur (ou 

 d'énergie) absorbée est utilisée de deux manières : une partie sert à rompre 

 la liaison qui unit deux molécules, par exemple, une autre à communiquer 

 à ces deux molécules détachées l'énergie de mouvement correspondant à la 

 température. Cette dernière est variable suivant la nature particulière du 

 phénomène considéré (c'est-à-dire suivant la nature des éléments antérieu- 

 rement unis par la liaison), et est égale à 5T environ s'il reste des molécules 

 simples : elle peut être absorbée par ces molécules d'une façon continue. 

 Au contraire, l'énergie absorbée par la rupture de la liaison est absorbée 

 d'une façon discontinue : sa valeur, calculée pour la rupture d'une seule 

 liaison, est un élément d'énergie. Cet élément est indépendant de la trans- 

 formation considérée, et sa valeur (en ergs) est, d'après ce que nous venons 



de voir, 



£ ' = 9 ,5.io- 16 T. 



L'élément 1' est la plus petite quantité d'énergie qui puisse intervenir 

 dans une transformation chimique ou dans un changement d'état à la tem- 

 pérature T, tout comme e, élément de Planck, était la plus petite quantité 

 d'énergie pouvant intervenir dans un rayonnement de longueur d'onde X. 



On peut se demander quel rapport il y a entre ces deux éléments, qui sont 

 introduits d'une manière absolument différente. Pour cela, considérons un 

 corps noir à la température T ; son rayonnement se composera d'une infi- 

 nité de longueurs d'onde, parmi lesquelles celle qui emportera le plus 

 d'énergie sera donnée par la relation suivante (Lummer et Pringsheim) : 



X T = 0,294. 



Faisons momentanément abstraction de cette dispersion des longueurs 

 d'onde, et supposons que le rayonnement du corps noir se compose unique- 

 ment d'ondes de longueur A : nous pouvons alors définir l'élément 



(') L'énoncé se simplilie si l'on fait intervenir les entropies, comme l'a déjà t'ait 

 observer M. Matignon en 1899. 



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