SÉA.XCE DU 27 JANVIER ICjï3. 285 



franchit la surface S de l'intérieur vers l'extérieur, et quil absorbe de la 

 chaleur si elle augmente. 



Or ce postulat permet de démontrer directement, et sans passer par 

 l'hypothèse que la théorie de la conductibilité régit le mouvement de la 

 température, la proposition relative à l'accroissement adiaba tique de 

 l'entropie. 



Cette démonstration suppose, toutefois, que l'on ait dégagé la définition 

 de corps imperméable à la chaleur de toute considération empruntée à la 

 théorie de la conductibilité. Remettant à une autre circonstance la recherche 

 dune telle définition, nous supposerons simplement ici qu'elle satisfasse aux 

 deux conditions suivantes : 



i° Le postulat précédent demeure vrai pour un corps enclos en partie 

 par la surface isotherme S, en partie par un corps imperméable à la cha- 

 leur. 



2 Une modification réelle d'un système enfermé dans une enceinte 

 imperméable à la chaleur dégage une quantité de chaleur égale à zéro. 



Pour éviter les longueurs, nous exclurons la considération de toute 

 surface le long de laquelle deux corps contigus glisseraient avec viscosité. 

 La quantité de chaleur dégagée, pendant le temps dt, par un corps quel- 

 conque du système est alors la somme algébrique des quantités de chaleur 

 dégagées, dans le même temps, par les parties en lesquelles la pensée le 

 peut diviser. 



Soit un système enfermé dans une enceinte imperméable à la chaleur. A l'instant t, 

 .% est la plus basse température du système, 5^ la plus haute, Sr une température 

 comprise entre 2r et 3^. Si, du système, nous supprimons toutes les parties dont la 

 température est inférieure à S?, il reste un système partiel C(3 , ) ) qui est le système total 

 si 5 = S„ et qui se réduit à rien si & = Sfj, Dans le temps dt, le système C(S) dégage 

 une quantité de chaleur p(à) dt. Évidemment, />(ï/ ) et pfèi) sont nuls; pour toute 

 valeur de 3r supérieure à 2r et inférieure à S,, />(&) est positif, en vertu de notre 

 postulat. 



Soit d'à un accroissement infiniment petit et positif de 2r. Le système partiel C(S) 

 se compose du système partiel G(H -t- d'à) et de tous les éléments du système dont la 

 température est comprise entre S? et (2> -+- d'à). Partant, la quantité de chaleur p^i) dl 

 dégagée par le premier système sera égale à la quantité de chaleur p{à -+- dà)dt 

 dégagée par le second, plus la somme des quantités de chaleur dégagées par ces 

 éléments. 



Soient dm la masse d'un de ces éléments; dm son volume; p sa densité; tsdm son 

 entropie ; Kf/sr dt le travail, dans le temps c//,de la viscosité intrinsèque à cet élément; 



