SÉANCE DU 10 FÉVRIER I<)l3. 



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et 



e = e — $t. 



L'équation (4) résout la question de déformation. En particulier : 



i° Une onde à échelonnement originellement uniforme conserve ce 



caractère; le front va se raidissant jusqu'à l'époque t= -^> où tous les fronts F 



se rejoignent en même temps ('). 



2° D'une façon générale, l'onde continue donne tôt ou tard naissance à 

 une onde de choc. Cette circonstance se présente quand deux fronts voisins F 

 et F' se rejoignent, c'est-à-dire quand e s'annule. L'onde de choc fait donc 

 son apparition dans la tranche F pour laquelle l'échelonnement originel e lt 



est minimum, et ceci à l'époque —• Ainsi une onde à échelonnement crois- 

 sant (e croissant avec «•) se raidit par la tète F ; dans une onde à échelon- 

 nement décroissant, l'onde de choc naît à la queue. 



Interférences finies. — L'équation (2) permet de voir ce que devient la 

 règle classique des interférences dans le cas d'ébranlements finis. 



Usons pour cela d'une représentation graphique, et figurons l'état du 



Fis. 1. 



M, 



''« "--^ 



milieu M, en avant de F, par un point I d'abscisse W et d'ordonnée S. 

 Si I représente le milieu initial M (W S ), tout état M réalisé par le pas- 

 sage d'une onde continue sera figuré par un point I situé [d'après l'équa- 

 tion (2)] sur une droite I I de coefficient angulaire a. De même, une onde 



(') La question a été traitée par HuGOMOT, Journ. Éc. Polyt., 58 e cahier, mais 

 comme Ilugoniot prend, pour définir l'onde, non sa structure originelle, mais le mou- 

 vement d'un piston capable de l'engendrer, la simplicité de cette structure s'en trouve 

 masquée. J'apprends, au contraire, qu'elle a été signalée par lord Rayleigh. 



