SÉANCE DU 17 FÉVRIER ip,l3. 5l3 



poinL ne sont pas proportionnels, mais si Ton calcule leurs plus grandes 

 valeurs F, et II, (en des points différents), les conditions de l'intégration 

 sont comparables (') et le rapport de ces deux valeurs est au moins de 



l'ordre de grandeur de — r— > en désignant par V, là plus grande valeur 



de V( 2 ). 



Pour qu'un tourbillon électrisé produisit, par l'effet Howland, les 

 milliers de gaussque montrent les taches, il faudrait donc qu'il y eût quelque 

 part dans. le gaz des champs électriques énormes (des milliards de volts : cm), 

 qu'aucun milieu matériel connu ne peut supporter. 



Il faut donc chercher dans une autre direction. On admet généralement 

 qu'en raison de leur température élevée les gaz du Soleil sont en partie 

 ionisés, c'est-à-dire conducteurs, et aussi qu'ils sont le siège d'une circula- 

 tion active, exigée par le transport de la chaleur. Mais, avec des conduc- 

 teurs en mouvement, on peut disposer une dynamo capable de créer un 

 champ magnétique fort, pourvu qu'elle soit amorcée par un champ faible. 

 On peut donc concevoir l'existence dans le Soleil de dynamos gazeuses 

 produisant de tels effets, si les courants gazeux présentent des dispositions 

 appropriées et possèdent une énergie mécanique suffisante. 



J'ai déjà donné une indication à ce sujet, en considérant des mouvements 

 giratoires dans un milieu très raréfié ( 3 ); les courants électriques y seraient 

 produits par un mécanisme qu'on peut regarder comme une variante de 

 l'effet Hall. 



On peut aussi considérer des courants de gaz plus denses, au-dessous de 

 la surface de la photosphère, et négliger alors l'effet Hall pour une première 

 approximation. Soient, en un point P, V la vitesse du gaz, y sa conduc- 



(') Il faut excepter le cas où le tourbillon serait constitué par un grand nombre île 

 couches alternativement positives et négatives, dont les ellels électrostatiques se neu- 

 traliseraient, tandis que leurs effets électromagnétiques s'ajouteraient, ces couches 

 étant animées de vitesses opposées; mais une telle complication est hors de cause. 



( 2 ) Voici deu\ exemples très simples : 



i° Une sphère tourne tout d'une pièce, la vitesse équaloriale est 1 km : sec. La den- 

 sité est uniforme, et telle que H, = 3ooo gauss (au centre). On a Fi = 2,7. 10" volts: cm 

 à la surface de la sphère. 



2° Le tourbillon est un cylindre indéfini; la vitesse est partout 1 km : sec. ; la den- 

 sité est uniforme, et telle que H,=r3ooo gauss (sur l'axe). On a F, — j.35.io" volts: cm. 

 à la surface du cylindre. 



( 3 ) Sur un genre particulier de courants électriques {Comptes rendus, 3o sep- 

 tembre 191 2). 



