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tivité, H le champ magnétique dont la direction fait un angle 8 avec celle 

 de V; le point P est le siège de la force électromotricc VHsjnô, d'où 

 résultent des courants électriques dans la masse gazeuse. Ces courants pro- 

 duisent au point P un champ H' qui se superpose à un champ H dû à une 

 cause extérieure, d'où résulte le champ réel H. Toutes ces quantités sont 

 indépendantes du temps. 



Si nous attribuons partout à H la valeur zéro, H et H' se confondent, et 

 il peut arriver qu'ils s'annulent aussi. Supposons, au contraire, qu'il existe 

 entre y, le vecteur V et les coordonnées, une relation telle que H ne s'annule 

 pas. En multipliant partout la densité du courant par un même facteur, on 

 aurait encore un état possible, puisque H et la force électromotrice se trou- 

 veraient multipliés par ce même facteur. Il y aurait donc alors indétermi- 

 nation pour le courant et le champ. Si la vitesse V était partout multipliée 

 par un même facteur K, la force électromotricc deviendrait partout trop 

 grande ou trop petite pour maintenir les courants existants, suivant que 

 K^i. L'état envisagé ici est donc un état critique, où la dynamo s'amorce 

 sous l'action d'un champ très faible, en fournissant un champ indéfiniment 

 croissant ('). 



Pour que les choses se passent ainsi, il faut qu'il y ait dans la masse 

 gazeuse au moins deux régions A et B qui jouent les rôles de l'induit et de 

 l'inducteur d'une dynamo-série. Il faut que les courants de A renforcent 

 les courants de B, soit directement, soit par leur champ magnétique, et 

 que, réciproquement, ceux-ci renforcent les courants de A, et cela sans 

 limite, pourvu que V et y conservent leurs valeurs. 



Bien entendu, dans la réalité, les courants électriques et le champ 

 seraient limités par l'énergie disponible du courant gazeux, dont la vitesse 

 varierait automatiquement de manière à satisfaire à cette condition. 



Similitude. — Considérons deux systèmes semblables de courants gazeux, 

 dont les dimensions linéaires sont dans le rapport n'.i\ les directions 

 du courant gazeux, ainsi que y et II, sont supposées les mêmes aux points 

 homologues (■). Nous supposons réalisé l'état critique défini plus haut. On 

 établit aisément les propositions suivantes : 



i° Les vitesses V sont dans le rapport i : n ; 



2° Les énergies dissipées par l'effet Joule sont dans le rapport //; i, 



(') L'intervention de l'efFet Hall pourrait modifier sensiblement ce qui précède. 

 (-) La similitude rigoureuse ne peut exister sur un même soleil, puisque le 

 gradient de y en profondeur n'est pas arbitraire. 



