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De même, si l'on porte le vecteur Z,I sur la direction opposée AA 2 , la 

 nouvelle résultante A 2 représente la force électromotrice joubertique 

 qu'aurait le même alternateur s'il fonctionnait en réceptrice sous cette 

 intensité de courant. 



Le diagramme ainsi obtenu jouit, aussi bien pour la génératrice que pour 

 la réceptrice, des propriétés que j'ai figurées dans mon Livre précité, à la 

 ligure 26, page 82, c'est-à-dire que la position des extrémités A, ou A. 

 permet de mesurer : le décalage du courant (par l'angle que forme le 

 vecteur Z t \ avec la ligne A N tracée sous l'angle y), la puissance aux bornes 

 (par un réseau de droites isoergs perpendiculaires à AN), et la puissance 

 intérieure, c'est-à-dire la puissance aux bornes diminuée de la perte par 



effet Joule (par un réseau de cercles, dont on voit aisément que le centre est 



en N à une distance AN = )■ 



2 cosy/ 



La force électromotrice réelle induite dans l'alternateur est formée de 

 deux composantes : l'une axiale OB,, l'autre transversale AB, (de même 

 OB 2 , AB 2 pour la réceptrice); l'angle y diffère assez peu, en général, de go" 

 pour qu'on soit en droit de porter en AF, AF, sur la direction Z f I, les chutes 

 de tension par impédance de fuites seule si = \fp -+- o> 2 l* ; les forces élec- 

 tromotrices internes totales ont ainsi pour composantes axiales OD,, OD 2 . 

 Cette remarque permet de déduire, au moyen des courbes caractéristiques 

 supposées connues de l'alternateur, l'excitation nécessaire en ampères-tours 

 pour les deux régimes représentés par les points A, , A 2 respectivement. 



Soit ON, la caractéristique totale d'excitation, OQ la caractéristique des inducteurs 

 seuls, Pf la perméabilité des fuites magnétiques entre les pièces polaires des induc- 

 teurs. On trace sur la figure 1 le vecteur du courant à une échelle telle qu'il représente 



K I\ 1 

 aussi, à l'échelle des abscisses de la figure 2, les contre-ampères-lours — — • Pour la 



... . v? 



génératrice, par exemple, on porte en ordonnées sur la caractéristique totale 

 M 1 m i =C i =OD l ; on obtient ainsi les ampères-tours Owi, nécessaires pour produire 

 Cj, et il suffit d'y ajouter m l n l = AJi de la figure 1 pour avoir Ow,. Mais il faut, 

 comme je l'ai signalé en 1898 ('), tenir compte de l'augmentation de saturation des 

 inducteurs par les fuites; à cet effet, tracer au point M, la droite M,B faisant l'angle 

 oe = arc lang \' f , puis les deux horizontales ac, bd jusqu'à la rencontre avec OQ ; les 

 ampères-tours y>, q x sont à ajouter à 0«, en />, n\. 



L'excitation totale est finalement Qn\ , qui donnerait une forme électromolrice à 

 vide Ep celle-ci peut èlre représentée sur le vecteur joubertique en OK,; mais il est 

 préférable de reporter sur ce vecteur les ampères-tours eux-mêmes. 



(') Industrie électrique, p. 029, 2 e colonne, io 1 ligne. 



